The 16 references with contexts in paper S. Lukatova G., O. Odintsova V., С. Лукатова Г., О. Одинцова В. (2016) “ВЗРЫВНОЕ РАЗЛОЖЕНИЕ КОМПОЗИТОВ НА ОСНОВЕ ПЕНТАЭРИТРИТТЕТРАНИТРАТА С НАНОЧАСТИЦАМИ ЗОЛОТА // EXPLOSIVE DECOMPOSITION OF THE COMPOSITES BASED ON PENTAERYTHRITOL TETRANITRATE AND GOLD NANOPARTICLES” / spz:neicon:vestnik-k:y:2014:i:4:p:218-222

1
Адуев Б. П., Нурмухаметов Д. Р., Фурега Р. И., Звеков А. А., Каленский А. В. Взрывчатое разложение ТЭНа с нанодобавками алюминия при воздействии импульсного лазерного излучения различной длины волны // Химическая физика. 2013. Т. 32. No 8. С. 39 – 42.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2412
    Prefix
    Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму [3; 12 – 14]. В работах
    Exact
    [1; 9]
    Suffix
    экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). В работах [1 – 2; 7; 9; 22] рассчитаны критические плотности энергии инициирования взрывного разложения тэна с добавками наночастиц ряда металлов.

2
Ананьева М. В., Звеков А. А., Зыков И. Ю., Каленский А. В., Никитин А. П. Перспективные составы для капсюля оптического детонатора // Перспективные материалы. 2014. No 7. С. 5 – 12.
Total in-text references: 4
  1. In-text reference with the coordinate start=4127
    Prefix
    В случае нанокомпозитов тэна, содержащих наночастицы металлов попадающий в образец свет претерпевает многократные отражения на границах зерен. В силу хаотичности актов отражения происходит усреднение освещенности по направлениям, что позволяет использовать (как и в работах
    Exact
    [2; 7; 9; 22 – 23]
    Suffix
    ) при расчетах сферическую симметрию, считая включение также сферическим. Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества.

  2. In-text reference with the coordinate start=4438
    Prefix
    Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества. Данные процессы описываются системой уравнений
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 22 – 23]
    Suffix
    : С. Г. Лукатова, О. В. Одинцова Вестник Кемеровского государственного университета 2014 No 4 (60) Т. 2 2 2 0 0 2 2 2 exp,, exp,, 2 ,, 0,0, B B M TTT txxx nQE kxR ckT nE knx R tkT TTT xR txxx n nxR t                         (1) с граничным условием при Rx: 00 MM0 xRxR TT Jcc xx        (2)

  3. In-text reference with the coordinate start=5349
    Prefix
    радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К), Mc= 2.7 Дж/(см3·К), Е = 165 КДж/(моль·К), 0k= 1.2·1016 с-1, = 1.1·10-3 см2с-1, M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 20; 22 – 23]
    Suffix
    . Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения [11]. Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса

  4. In-text reference with the coordinate start=5916
    Prefix
    получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте ki 2ln2=12 нс); Н0 – плотность энергии за импульс. Множители уравнения (3) нормируют интеграл от )(tJ по времени на Н0. Длительность импульса принята меньшей, чем в работах
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 19 – 20; 22 – 23]
    Suffix
    , в связи с приобретением нового лазера на иттрий алюминиевом гранате с примесью неодима, работающий в режиме модуляции добротности, с длительность импульса на полувысоте 12 нс [8; 15]. Численное решение уравнений модели (1) – (3) выполнялось на сетке с переменным шагом по координате.

3
Боровикова А. П., Каленский А. В., Зыков И. Ю. Пространственно-временные характеристики волны горения в азиде серебра // Аспирант. 2014. No 3. С. 37 – 42.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2388
    Prefix
    необходимо наличие механизмов положительной обратной связи: увеличение или температуры [4 – 5], или неравновесной концентрации реагентов [10; 13], которые приводили бы к ускоренному росту скорости реакции. Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму
    Exact
    [3; 12 – 14]
    Suffix
    . В работах [1; 9] экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна).

7
Каленский А. В., Ананьева М. В., Звеков А. А., Зыков И. Ю. Спектральная зависимость критической плотности энергии инициирования композитов на основе пентаэритриттетранитрата с наночастицами никеля. Фундаментальные проблемы современного материаловедения. 2014. Т. 11. No 3. С. 340 – 345.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=2597
    Prefix
    В работах [1; 9] экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). В работах
    Exact
    [1 – 2; 7; 9; 22]
    Suffix
    рассчитаны критические плотности энергии инициирования взрывного разложения тэна с добавками наночастиц ряда металлов. Благодаря этому доказана роль наночастиц металла как центров поглощения энергии импульса в объеме энергетических материалов.

  2. In-text reference with the coordinate start=4127
    Prefix
    В случае нанокомпозитов тэна, содержащих наночастицы металлов попадающий в образец свет претерпевает многократные отражения на границах зерен. В силу хаотичности актов отражения происходит усреднение освещенности по направлениям, что позволяет использовать (как и в работах
    Exact
    [2; 7; 9; 22 – 23]
    Suffix
    ) при расчетах сферическую симметрию, считая включение также сферическим. Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества.

8
Каленский А. В., Ананьева М. В., Кригер В. Г., Звеков А. А. Коэффициент захвата электронных носителей заряда на экранированном отталкивающем центре // Химическая физика. 2014. Т. 33. No 4. С. 11 – 16.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=6105
    Prefix
    Длительность импульса принята меньшей, чем в работах [2; 6 – 7; 9; 19 – 20; 22 – 23], в связи с приобретением нового лазера на иттрий алюминиевом гранате с примесью неодима, работающий в режиме модуляции добротности, с длительность импульса на полувысоте 12 нс
    Exact
    [8; 15]
    Suffix
    . Численное решение уравнений модели (1) – (3) выполнялось на сетке с переменным шагом по координате. Для размеров включений R ≥ 30 нм шаг в окрестностях включения составлял не более 1/20 толщины прогретого за время импульса инертного вещества (ik2), далее размер ячейки увеличивался по закону геометрической прогрессии таким образом, чтобы слой окружающего материала имел суммарную толщ

9
Каленский А. В., Звеков А. А., Ананьева М. А., Зыков И. Ю., Кригер В. Г., Адуев Б. П. Влияние длины волны лазерного излучения на критическую плотность энергии инициирования энергетических материалов // Физика горения и взрыва. 2014. Т. 50. No 3. С. 98 – 104.
Total in-text references: 6
  1. In-text reference with the coordinate start=2412
    Prefix
    Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму [3; 12 – 14]. В работах
    Exact
    [1; 9]
    Suffix
    экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). В работах [1 – 2; 7; 9; 22] рассчитаны критические плотности энергии инициирования взрывного разложения тэна с добавками наночастиц ряда металлов.

  2. In-text reference with the coordinate start=2597
    Prefix
    В работах [1; 9] экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). В работах
    Exact
    [1 – 2; 7; 9; 22]
    Suffix
    рассчитаны критические плотности энергии инициирования взрывного разложения тэна с добавками наночастиц ряда металлов. Благодаря этому доказана роль наночастиц металла как центров поглощения энергии импульса в объеме энергетических материалов.

  3. In-text reference with the coordinate start=4127
    Prefix
    В случае нанокомпозитов тэна, содержащих наночастицы металлов попадающий в образец свет претерпевает многократные отражения на границах зерен. В силу хаотичности актов отражения происходит усреднение освещенности по направлениям, что позволяет использовать (как и в работах
    Exact
    [2; 7; 9; 22 – 23]
    Suffix
    ) при расчетах сферическую симметрию, считая включение также сферическим. Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества.

  4. In-text reference with the coordinate start=4438
    Prefix
    Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества. Данные процессы описываются системой уравнений
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 22 – 23]
    Suffix
    : С. Г. Лукатова, О. В. Одинцова Вестник Кемеровского государственного университета 2014 No 4 (60) Т. 2 2 2 0 0 2 2 2 exp,, exp,, 2 ,, 0,0, B B M TTT txxx nQE kxR ckT nE knx R tkT TTT xR txxx n nxR t                         (1) с граничным условием при Rx: 00 MM0 xRxR TT Jcc xx        (2)

  5. In-text reference with the coordinate start=5349
    Prefix
    радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К), Mc= 2.7 Дж/(см3·К), Е = 165 КДж/(моль·К), 0k= 1.2·1016 с-1, = 1.1·10-3 см2с-1, M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 20; 22 – 23]
    Suffix
    . Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения [11]. Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса

  6. In-text reference with the coordinate start=5916
    Prefix
    получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте ki 2ln2=12 нс); Н0 – плотность энергии за импульс. Множители уравнения (3) нормируют интеграл от )(tJ по времени на Н0. Длительность импульса принята меньшей, чем в работах
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 19 – 20; 22 – 23]
    Suffix
    , в связи с приобретением нового лазера на иттрий алюминиевом гранате с примесью неодима, работающий в режиме модуляции добротности, с длительность импульса на полувысоте 12 нс [8; 15]. Численное решение уравнений модели (1) – (3) выполнялось на сетке с переменным шагом по координате.

10
Кригер В. Г., Каленский А. В. Определение ширины фронта волны реакции взрывного разложения азида серебра // Физика горения и взрыва. 2012. Т. 48. No 4. С. 129 – 136.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2161
    Prefix
    Качественное повышение безопасности взрывных работ в добывающей промышленности требует переход к использованию оптических детонаторов [21]. Для возникновения взрывного разложения необходимо наличие механизмов положительной обратной связи: увеличение или температуры [4 – 5], или неравновесной концентрации реагентов
    Exact
    [10; 13]
    Suffix
    , которые приводили бы к ускоренному росту скорости реакции. Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму [3; 12 – 14].

11
Кригер В. Г., Каленский А. В., Ананьева М. В., Боровикова А. П. Зависимость критической плотности энергии инициирования взрывного разложения азида серебра от размеров монокристаллов // Физика горения и взрыва. 2008. Т. 44. No 2. С. 76 – 78.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5473
    Prefix
    При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К), Mc= 2.7 Дж/(см3·К), Е = 165 КДж/(моль·К), 0k= 1.2·1016 с-1, = 1.1·10-3 см2с-1, M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3 [2; 6 – 7; 9; 20; 22 – 23]. Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения
    Exact
    [11]
    Suffix
    . Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте ki 2ln2=12 нс); Н0 – плотность энергии за импульс.

13
Кригер В. Г., Каленский А. В, Звеков А. А. Релаксация электронно-возбужденных продуктов твердофазной реакции в кристаллической решетке // Химическая физика. 2012. Т. 31. No 1. С. 18 – 22.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2161
    Prefix
    Качественное повышение безопасности взрывных работ в добывающей промышленности требует переход к использованию оптических детонаторов [21]. Для возникновения взрывного разложения необходимо наличие механизмов положительной обратной связи: увеличение или температуры [4 – 5], или неравновесной концентрации реагентов
    Exact
    [10; 13]
    Suffix
    , которые приводили бы к ускоренному росту скорости реакции. Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму [3; 12 – 14].

15
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А., Ананьева М. В., Боровикова А. П., Зыков И. Ю. Определение пространственных характеристик волны цепной реакции в азиде серебра // Химическая физика. 2014. Т. 33. No 8. С. 22 – 29.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=6105
    Prefix
    Длительность импульса принята меньшей, чем в работах [2; 6 – 7; 9; 19 – 20; 22 – 23], в связи с приобретением нового лазера на иттрий алюминиевом гранате с примесью неодима, работающий в режиме модуляции добротности, с длительность импульса на полувысоте 12 нс
    Exact
    [8; 15]
    Suffix
    . Численное решение уравнений модели (1) – (3) выполнялось на сетке с переменным шагом по координате. Для размеров включений R ≥ 30 нм шаг в окрестностях включения составлял не более 1/20 толщины прогретого за время импульса инертного вещества (ik2), далее размер ячейки увеличивался по закону геометрической прогрессии таким образом, чтобы слой окружающего материала имел суммарную толщ

16
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А., Боровикова А. П., Гришаева Е. А. Определение ширины фронта волны реакции взрывного разложения азида серебра // Физика горения и взрыва. 2012. Т. 48. No 4. С. 129 – 136.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5588
    Prefix
    Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения [11]. Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение
    Exact
    [16]
    Suffix
    :  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте ki 2ln2=12 нс); Н0 – плотность энергии за импульс.

17
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А., Зыков И. Ю., Адуев Б. П. Влияние эффективности поглощения лазерного излучения на температуру разогрева включения в прозрачных средах // Физика горения и взрыва. 2012. Т. 48. No 6. С. 54 – 58.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8162
    Prefix
    При увеличении размера очага реакции необходимая для перехода реакции в самоускоряющийся режим температура существенно (на 50о) уменьшается. Оценим условия зажигания образца в рамках модели. Увеличение температуры матрицы определяется выражением
    Exact
    [17]
    Suffix
    : dTTTRH,VV11 2 0cc (4) где 34 3 V1R - объем включения, V - прогретый объем азида на момент окончания импульса, который во втором приближении по толщине прогретого слоя ikh2= 33 нм определяется выражением:  VRhRh4.22 (5) Тогда максимальное изменение температуры в процессе разогрева лазерным импульсом с плотностью энергии H для включения радиуса R определяется вы

18
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А., Зыков И. Ю., Никитин А. П. Процессы теплопереноса при лазерном разогреве включений в инертной матрице // Теплофизика и аэромеханика. 2013. Т. 20. No 3. С. 375 – 382.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=6864
    Prefix
    Ячейка с границей раздела включение-матрица содержала как слой материалов матрицы, так и включения толщиной в половину шага сетки для каждого вещества. Данная методика позволяет корректно учитывать поглощение света при помощи граничного условия (2)
    Exact
    [18]
    Suffix
    . Полученная после разбиения пространства на ячейки система обыкновенных дифференциальных уравнений решалась методом Рунге-Кутты 1-5 порядка с переменным шагом по времени. Относительная погрешность на шаге интегрирования не превышала 10-9, при этом интегральная относительная погрешность, оцениваемая по точности выполнения закона сохранения энергии, не превышала 2.5·10-5.

20
Никитин А. П. Расчет параметров инициирования взрывного разложения тэна с наночастицами хрома // Международное научное издание «Современные фундаментальные и прикладные исследования». 2013. No 2(9). С. 29 – 34.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5349
    Prefix
    радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К), Mc= 2.7 Дж/(см3·К), Е = 165 КДж/(моль·К), 0k= 1.2·1016 с-1, = 1.1·10-3 см2с-1, M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 20; 22 – 23]
    Suffix
    . Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения [11]. Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса

21
Чумаков Ю. А., Князева А. Г. Инициирование реакции в окрестности одиночной частицы, нагреваемой СВЧ излучением // Физика горения и взрыва. 2012. Т. 28. No 2. С. 24 – 30.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1985
    Prefix
    Keywords: simulation, energy materials, pentaerythritol tetranitrate, gold nanoparticles, laser pulse. Качественное повышение безопасности взрывных работ в добывающей промышленности требует переход к использованию оптических детонаторов
    Exact
    [21]
    Suffix
    . Для возникновения взрывного разложения необходимо наличие механизмов положительной обратной связи: увеличение или температуры [4 – 5], или неравновесной концентрации реагентов [10; 13], которые приводили бы к ускоренному росту скорости реакции.

22
Ananyeva М. V., Kriger V. G., Kalensii A. V., Zvekov A. A., Borovicova A. P., Grishaeva E. A., Zycov I. Yu. Comparative Analysis of Energetic Materials Explosion Chain and Thermal Mechanisms // Известия вузов. Физика. 2012. Т. 55. No 11/3. С. 13 – 17.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2597
    Prefix
    В работах [1; 9] экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). В работах
    Exact
    [1 – 2; 7; 9; 22]
    Suffix
    рассчитаны критические плотности энергии инициирования взрывного разложения тэна с добавками наночастиц ряда металлов. Благодаря этому доказана роль наночастиц металла как центров поглощения энергии импульса в объеме энергетических материалов.