The 12 references with contexts in paper A. Kalenskiy V., I. Zykov Yu., V. Krieger G., A. Nikitin P., B. Aduev P., А. Каленский В., И. Зыков Ю., В. Кригер Г., А. Никитин П., Б. Адуев П. (2016) “СПЕКТРАЛЬНАЯ ЗАВИСИМОСТЬ КРИТИЧЕСКОЙ ПЛОТНОСТИ ЭНЕРГИИ ИНИЦИИРОВАНИЯ ТЭНА, СОДЕРЖАЩЕГО НАНОЧАСТИЦЫ ЗОЛОТА // SPECTRAL DEPENDENCE OF CRITICAL DENSITY OF ENERGY FOR INITIATION OF PETN (PENTAERYTHRITYL TETRANITRATE) CONTAINING NANO-PARTICLES OF GOLD” / spz:neicon:vestnik-k:y:2014:i:3:p:218-223

1
Адуев Б. П., Нурмухаметов Д. Р., Фурега Р. И., Звеков А. А., Каленский А. В. Взрывчатое разложение ТЭНа с нанодобавками алюминия при воздействии импульсного лазерного излучения различной длины волны // Химическая физика. 2013. Т. 32. No 8. С. 39 – 42.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=4045
    Prefix
    Поэтому они не получили широкого применения. Одним из основных направлений создания рабочего тела оптических детонаторов в настоящее время является введение в существующие взрывчатые вещества (ВВ) светочувствительных добавок
    Exact
    [1]
    Suffix
    . В качестве добавок в данной работе предлагается использовать наночастицы золота. Золото является химически инертным металлом, поэтому можно утверждать, что золото не взаимодействует с ВВ, а также не покрывается оксидной пленкой.

  2. In-text reference with the coordinate start=7232
    Prefix
    В прессованных таблетках тэна коэффициент диффузного отражения света на длине волны 1064 нм составляет 0.88, поэтому попадающий в образец свет претерпевает многократные отражения на границах зерен прессованных порошков. В силу хаотичности актов отражения происходит усреднение освещенности по направлениям, что позволяет использовать (как и в работах
    Exact
    [1; 11 – 14]
    Suffix
    ) при расчетах сферическую симметрию, считая включение также сферическим. Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества.

5
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А. Релаксация электронно-возбужденных продуктов твердофазной реакции в кристаллической решетке // Химическая физика. 2012. Т. 31. No 1. С. 18  22.
Total in-text references: 6
  1. In-text reference with the coordinate start=8177
    Prefix
    , Q – тепловой эффект реакции,  и M – коэффициенты температуропроводности с материалов матрицы и включения R – радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К)
    Exact
    [5]
    Suffix
    , Mc= 2.7 Дж/(см3·К) [5], Е = 165 КДж/(моль·К) [5], 0k= 1.2·1016 с-1 [5], = 1.1·10-3 см2с-1 [5], M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3 [5]. Для величины )(tJ использовалось выражение:  222 J()0exp,absiitQRkH kt  (3) где ki = 8.235·107 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте 20 нс); Н0 – плотность энергии за

  2. In-text reference with the coordinate start=8201
    Prefix
    эффект реакции,  и M – коэффициенты температуропроводности с материалов матрицы и включения R – радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К) [5], Mc= 2.7 Дж/(см3·К)
    Exact
    [5]
    Suffix
    , Е = 165 КДж/(моль·К) [5], 0k= 1.2·1016 с-1 [5], = 1.1·10-3 см2с-1 [5], M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3 [5]. Для величины )(tJ использовалось выражение:  222 J()0exp,absiitQRkH kt  (3) где ki = 8.235·107 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте 20 нс); Н0 – плотность энергии за импульс; absQ – коэфф

  3. In-text reference with the coordinate start=8228
    Prefix
    коэффициенты температуропроводности с материалов матрицы и включения R – радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К) [5], Mc= 2.7 Дж/(см3·К) [5], Е = 165 КДж/(моль·К)
    Exact
    [5]
    Suffix
    , 0k= 1.2·1016 с-1 [5], = 1.1·10-3 см2с-1 [5], M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3 [5]. Для величины )(tJ использовалось выражение:  222 J()0exp,absiitQRkH kt  (3) где ki = 8.235·107 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте 20 нс); Н0 – плотность энергии за импульс; absQ – коэффициент эффективности поглоще

  4. In-text reference with the coordinate start=8249
    Prefix
    с материалов матрицы и включения R – радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К) [5], Mc= 2.7 Дж/(см3·К) [5], Е = 165 КДж/(моль·К) [5], 0k= 1.2·1016 с-1
    Exact
    [5]
    Suffix
    , = 1.1·10-3 см2с-1 [5], M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3 [5]. Для величины )(tJ использовалось выражение:  222 J()0exp,absiitQRkH kt  (3) где ki = 8.235·107 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте 20 нс); Н0 – плотность энергии за импульс; absQ – коэффициент эффективности поглощения, который равен отн

  5. In-text reference with the coordinate start=8273
    Prefix
    матрицы и включения R – радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К) [5], Mc= 2.7 Дж/(см3·К) [5], Е = 165 КДж/(моль·К) [5], 0k= 1.2·1016 с-1 [5], = 1.1·10-3 см2с-1
    Exact
    [5]
    Suffix
    , M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3 [5]. Для величины )(tJ использовалось выражение:  222 J()0exp,absiitQRkH kt  (3) где ki = 8.235·107 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте 20 нс); Н0 – плотность энергии за импульс; absQ – коэффициент эффективности поглощения, который равен отношению интенсивностей пог

  6. In-text reference with the coordinate start=8313
    Prefix
    При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К) [5], Mc= 2.7 Дж/(см3·К) [5], Е = 165 КДж/(моль·К) [5], 0k= 1.2·1016 с-1 [5], = 1.1·10-3 см2с-1 [5], M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3
    Exact
    [5]
    Suffix
    . Для величины )(tJ использовалось выражение:  222 J()0exp,absiitQRkH kt  (3) где ki = 8.235·107 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте 20 нс); Н0 – плотность энергии за импульс; absQ – коэффициент эффективности поглощения, который равен отношению интенсивностей поглощенного и падающего на включение потоко

8
Каленский А. В., Булушева Л. Г., Кригер В. Г., Мазалов Л. Н. Моделирование граничных условий при квантово-химических расчетах азидов металлов в кластерном приближении // Журнал структурной химии. 2000. Т. 41. No 3. С. 605 – 608.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5235
    Prefix
    Адуев, 2014 ХИМИЯ реакции [5 – 7]. Во втором случае выделяющаяся в элементарном акте энергия частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму
    Exact
    [8; 9]
    Suffix
    . В работе [10] было показано, что добавки сильнопоглощающих свет наночастиц позволяют снизить критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). Показана принципиальная возможность использования вторичных ВВ содержащих сильнопоглощающие свет наночастицы в качестве капсюля оптического детонатора.

9
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А., Ананьева М. В., Боровикова А. П. Диффузионная модель разветвленной цепной реакции взрывного разложения азидов тяжелых металлов // Химическая физика. 2009. Т. 28. No 8. С. 67 – 71.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5235
    Prefix
    Адуев, 2014 ХИМИЯ реакции [5 – 7]. Во втором случае выделяющаяся в элементарном акте энергия частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму
    Exact
    [8; 9]
    Suffix
    . В работе [10] было показано, что добавки сильнопоглощающих свет наночастиц позволяют снизить критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). Показана принципиальная возможность использования вторичных ВВ содержащих сильнопоглощающие свет наночастицы в качестве капсюля оптического детонатора.

10
Адуев Б. П., Нурмухаметов Д. Р., Пузынин А. В. Влияние добавок частиц монокарбида никеля на чувствительность тетранитропентаэритрита к лазерному инициированию // Химическая физика. 2009. Т. 28. No 11. – С. 45 – 48.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5251
    Prefix
    Адуев, 2014 ХИМИЯ реакции [5 – 7]. Во втором случае выделяющаяся в элементарном акте энергия частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму [8; 9]. В работе
    Exact
    [10]
    Suffix
    было показано, что добавки сильнопоглощающих свет наночастиц позволяют снизить критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). Показана принципиальная возможность использования вторичных ВВ содержащих сильнопоглощающие свет наночастицы в качестве капсюля оптического детонатора.

12
Ананьева М. В., Каленский А. В., Гришаева Е. А., Зыков И. Ю., Никитин А. П. Кинетические закономерности взрывного разложения ТЭНа, содержащего наноразмерные включения алюминия, кобальта и никеля // Вестник КемГУ. 2014. No 1 (57). Т. 1. С. 194 – 200.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=16011
    Prefix
    зависимость критической плотности энергии инициирования взрывного разложения композита тэн-золото от радиуса наночастицы металла для первой гармоники неодимового лазера при длительности импульса 20 нс представлена на рис. 5. Значение критической плотности энергии инициирования велико (552 мДж/см2 при радиусе наночастицы 94 нм) и превосходит аналогичную величину для алюминия в 3 раза
    Exact
    [12-13]
    Suffix
    . Из этого можно сделать вывод, что наночастицы золота в матрице тэна являются недостаточно чувствительными для лазерного излучения первой гармоники неодимового лазера (1064 нм). Однако рассчитанные спектральные зависимости коэффициента эффективности поглощения и радиуса наночастицы, обладающей максимальной эффективностью поглощения, позволяют утверждать, что включения золота в тэне должны

13
Каленский А. В., Звеков А. А., Ананьева М. В., Зыков И. Ю., Кригер В. Г., Адуев Б. П. Влияние длины волны лазерного излучения на критическую плотность энергии инициирования энергетических материалов // Физика горения и взрыва. 2014. Т. 50. No 3. С. 98 – 104.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=11990
    Prefix
    Зависимость радиуса включения золота в тэне обладающего максимальной эффективностью поглощения (Rmax) от длинны волны Рис. 4. Спектральная зависимость коэффициента эффективности поглощения (Qabs) наночастиц золота в тэне Также как для наночастиц алюминия
    Exact
    [13]
    Suffix
    , радиус наиболее поглощающего включения увеличивается с ростом длины волны, для золота зависимость практически линейна. Коэффициент эффективности поглощения, напротив, уменьшается при сдвиге в длинноволновую область, причем после длины волны 550 нм падение значительно.

  2. In-text reference with the coordinate start=16011
    Prefix
    зависимость критической плотности энергии инициирования взрывного разложения композита тэн-золото от радиуса наночастицы металла для первой гармоники неодимового лазера при длительности импульса 20 нс представлена на рис. 5. Значение критической плотности энергии инициирования велико (552 мДж/см2 при радиусе наночастицы 94 нм) и превосходит аналогичную величину для алюминия в 3 раза
    Exact
    [12-13]
    Suffix
    . Из этого можно сделать вывод, что наночастицы золота в матрице тэна являются недостаточно чувствительными для лазерного излучения первой гармоники неодимового лазера (1064 нм). Однако рассчитанные спектральные зависимости коэффициента эффективности поглощения и радиуса наночастицы, обладающей максимальной эффективностью поглощения, позволяют утверждать, что включения золота в тэне должны

15
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А., Зыков И. Ю., Адуев Б. П. Влияние эффективности поглощения лазерного излучения на температуру разогрева включения в прозрачных средах // Физика горения и взрыва. 2012. Т.48. No 6. С. 54 – 58.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8961
    Prefix
    Множители уравнения (3) нормируют интеграл от )(tJ по времени на Н0. Коэффициент эффективности поглощения (Qabs) сферическим включением радиуса R в рамках теории Ми рассчитывался по методике, приведенной в работах
    Exact
    [15; 16]
    Suffix
    . При расчетах коэффициента эффективности поглощения необходим комплексный показатель преломления, который в свою очередь также зависит от длины волны падающего излучения [17]. Необходимо либо экспериментально определить комплексный показатель преломления включений при данной длине волны, либо интерполировать по имеющимся в литературе значениям на интересующую нас длину волны.

16
Kalenskii A. V., Kriger V. G., Zvekov A. A., Grishaeva E. A., Zykov I. Yu., Nikitin A. P. The Microcenter Heat Explosion Model Modernization // Известия вузов. Физика. 2012. Т. 55. No 11/3. С. 62 – 66.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8961
    Prefix
    Множители уравнения (3) нормируют интеграл от )(tJ по времени на Н0. Коэффициент эффективности поглощения (Qabs) сферическим включением радиуса R в рамках теории Ми рассчитывался по методике, приведенной в работах
    Exact
    [15; 16]
    Suffix
    . При расчетах коэффициента эффективности поглощения необходим комплексный показатель преломления, который в свою очередь также зависит от длины волны падающего излучения [17]. Необходимо либо экспериментально определить комплексный показатель преломления включений при данной длине волны, либо интерполировать по имеющимся в литературе значениям на интересующую нас длину волны.

17
Золотарев В. М., Морозов В. Н., Смирнова Е. В. Оптические постоянные природных и технических сред. Л.: Химия, 1984. С. 216.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=9126
    Prefix
    Коэффициент эффективности поглощения (Qabs) сферическим включением радиуса R в рамках теории Ми рассчитывался по методике, приведенной в работах [15; 16]. При расчетах коэффициента эффективности поглощения необходим комплексный показатель преломления, который в свою очередь также зависит от длины волны падающего излучения
    Exact
    [17]
    Suffix
    . Необходимо либо экспериментально определить комплексный показатель преломления включений при данной длине волны, либо интерполировать по имеющимся в литературе значениям на интересующую нас длину волны.

18
Лукатова С. Г. Расчет коэффициентов эффективности поглощения для композитов золото-тэн на второй гармонике неодимового лазера // Международное научное издание Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2014. No 1(12). С. 95 – 98.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=9325
    Prefix
    Необходимо либо экспериментально определить комплексный показатель преломления включений при данной длине волны, либо интерполировать по имеющимся в литературе значениям на интересующую нас длину волны. В работе
    Exact
    [18]
    Suffix
    реализована методика интерполяции имеющихся экспериментальных данных методом наименьших квадратов. Так как показатель преломления состоит из двух частей (действительной n и мнимой m), то при заданной длине волны λ каждая часть определяется отдельно.

  2. In-text reference with the coordinate start=9875
    Prefix
    Интерполяция комплексного показателя преломления проведена методом наименьших квадратов. В результате получен следующий показатель преломления золота для длины волны 1064 нм: mi= 0.1877 – 6.438i, для длины волны 532 нм: mi= 0.4231-2.322i
    Exact
    [18]
    Suffix
    . Используя данные показатели преломления в рамках теории Ми, рассчитаны зависимости коэффициентов эффективности поглощения absQ от радиуса наночастиц золота в матрице тэна для длин волн света 1064 и 532 нм включений.

19
Кригер В. Г., Каленский А. В., Звеков А. А., Зыков И. Ю., Никитин А. П. Процессы теплопереноса при лазерном разогреве включений в инертной матрице // Теплофизика и аэромеханика. 2013. Т. 20. No 3. – С. 375 – 382.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=13969
    Prefix
    Для размеров включений R ≤ 10 нм использовалась ячейка с включением и границей раздела включение-матрица. Данная методика позволяет корректно учитывать поглощение света при помощи граничного условия (2)
    Exact
    [19]
    Suffix
    . Полученная после разбиения пространства на ячейки система обыкновенных дифференциальных уравнений решалась методом Рунге-Кутты 1 – 5 порядка с переменным шагом по времени. Относительная погрешность на шаге интегрирования не превышала 10-9, при этом интегральная относительная погрешность, оцениваемая по точности выполнения закона сохранения энергии, не превышала 2.5·10-5.