The 14 reference contexts in paper S. Lukatova G., O. Odintsova V., С. Лукатова Г., О. Одинцова В. (2016) “ВЗРЫВНОЕ РАЗЛОЖЕНИЕ КОМПОЗИТОВ НА ОСНОВЕ ПЕНТАЭРИТРИТТЕТРАНИТРАТА С НАНОЧАСТИЦАМИ ЗОЛОТА // EXPLOSIVE DECOMPOSITION OF THE COMPOSITES BASED ON PENTAERYTHRITOL TETRANITRATE AND GOLD NANOPARTICLES” / spz:neicon:vestnik-k:y:2014:i:4:p:218-222

  1. Start
    1985
    Prefix
    Keywords: simulation, energy materials, pentaerythritol tetranitrate, gold nanoparticles, laser pulse. Качественное повышение безопасности взрывных работ в добывающей промышленности требует переход к использованию оптических детонаторов
    Exact
    [21]
    Suffix
    . Для возникновения взрывного разложения необходимо наличие механизмов положительной обратной связи: увеличение или температуры [4 – 5], или неравновесной концентрации реагентов [10; 13], которые приводили бы к ускоренному росту скорости реакции.
    (check this in PDF content)

  2. Start
    2161
    Prefix
    Качественное повышение безопасности взрывных работ в добывающей промышленности требует переход к использованию оптических детонаторов [21]. Для возникновения взрывного разложения необходимо наличие механизмов положительной обратной связи: увеличение или температуры [4 – 5], или неравновесной концентрации реагентов
    Exact
    [10; 13]
    Suffix
    , которые приводили бы к ускоренному росту скорости реакции. Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму [3; 12 – 14].
    (check this in PDF content)

  3. Start
    2388
    Prefix
    необходимо наличие механизмов положительной обратной связи: увеличение или температуры [4 – 5], или неравновесной концентрации реагентов [10; 13], которые приводили бы к ускоренному росту скорости реакции. Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму
    Exact
    [3; 12 – 14]
    Suffix
    . В работах [1; 9] экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна).
    (check this in PDF content)

  4. Start
    2412
    Prefix
    Во втором случае энергия, выделяющаяся в элементарном акте реакции, частично расходуется на образование активных частиц, что может приводить к развитию реакции по цепному механизму [3; 12 – 14]. В работах
    Exact
    [1; 9]
    Suffix
    экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). В работах [1 – 2; 7; 9; 22] рассчитаны критические плотности энергии инициирования взрывного разложения тэна с добавками наночастиц ряда металлов.
    (check this in PDF content)

  5. Start
    2597
    Prefix
    В работах [1; 9] экспериментально показано, что добавки наночастиц алюминия позволяют снизить на два порядка критическую плотность энергии лазерного инициирования пентаэритритатетранитрата (тэна). В работах
    Exact
    [1 – 2; 7; 9; 22]
    Suffix
    рассчитаны критические плотности энергии инициирования взрывного разложения тэна с добавками наночастиц ряда металлов. Благодаря этому доказана роль наночастиц металла как центров поглощения энергии импульса в объеме энергетических материалов.
    (check this in PDF content)

  6. Start
    4127
    Prefix
    В случае нанокомпозитов тэна, содержащих наночастицы металлов попадающий в образец свет претерпевает многократные отражения на границах зерен. В силу хаотичности актов отражения происходит усреднение освещенности по направлениям, что позволяет использовать (как и в работах
    Exact
    [2; 7; 9; 22 – 23]
    Suffix
    ) при расчетах сферическую симметрию, считая включение также сферическим. Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества.
    (check this in PDF content)

  7. Start
    4438
    Prefix
    Основные процессы, учитываемые в модели, – нагрев наночастицы лазерным излучением, отвод тепла в энергетический материал и химическая реакция экзотермического разложения взрывчатого вещества. Данные процессы описываются системой уравнений
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 22 – 23]
    Suffix
    : С. Г. Лукатова, О. В. Одинцова Вестник Кемеровского государственного университета 2014 No 4 (60) Т. 2 2 2 0 0 2 2 2 exp,, exp,, 2 ,, 0,0, B B M TTT txxx nQE kxR ckT nE knx R tkT TTT xR txxx n nxR t                         (1) с граничным условием при Rx: 00 MM0 xRxR TT Jcc xx        (2)
    (check this in PDF content)

  8. Start
    5349
    Prefix
    радиус включения, c и Mc – объемная теплоемкость материалов матрицы и включения, n – доля неразложенного взрывчатого вещества, )(tJ – поглощаемая плотность мощности излучения лазерного импульса. При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К), Mc= 2.7 Дж/(см3·К), Е = 165 КДж/(моль·К), 0k= 1.2·1016 с-1, = 1.1·10-3 см2с-1, M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 20; 22 – 23]
    Suffix
    . Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения [11]. Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса
    (check this in PDF content)

  9. Start
    5473
    Prefix
    При расчетах использованы значения параметров: с = 2.22 Дж/(см3К), Mc= 2.7 Дж/(см3·К), Е = 165 КДж/(моль·К), 0k= 1.2·1016 с-1, = 1.1·10-3 см2с-1, M= 0.97 см 2с-1, Q = 9.64 КДж/см3 [2; 6 – 7; 9; 20; 22 – 23]. Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения
    Exact
    [11]
    Suffix
    . Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте ki 2ln2=12 нс); Н0 – плотность энергии за импульс.
    (check this in PDF content)

  10. Start
    5588
    Prefix
    Зависимость мощность излучения лазерного импульса от времени близка к функции нормального распределения [11]. Принимая за начало отсчета времени положение максимальной интенсивности импульса, получаем для величины )(tJ выражение
    Exact
    [16]
    Suffix
    :  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте ki 2ln2=12 нс); Н0 – плотность энергии за импульс.
    (check this in PDF content)

  11. Start
    5916
    Prefix
    получаем для величины )(tJ выражение [16]:  222 J()0exp,iitRkH kt   (3) где ki = 1.3876·108 с-1 – параметр, определяющий длительность импульса (соответствует длительности импульса на полувысоте ki 2ln2=12 нс); Н0 – плотность энергии за импульс. Множители уравнения (3) нормируют интеграл от )(tJ по времени на Н0. Длительность импульса принята меньшей, чем в работах
    Exact
    [2; 6 – 7; 9; 19 – 20; 22 – 23]
    Suffix
    , в связи с приобретением нового лазера на иттрий алюминиевом гранате с примесью неодима, работающий в режиме модуляции добротности, с длительность импульса на полувысоте 12 нс [8; 15]. Численное решение уравнений модели (1) – (3) выполнялось на сетке с переменным шагом по координате.
    (check this in PDF content)

  12. Start
    6105
    Prefix
    Длительность импульса принята меньшей, чем в работах [2; 6 – 7; 9; 19 – 20; 22 – 23], в связи с приобретением нового лазера на иттрий алюминиевом гранате с примесью неодима, работающий в режиме модуляции добротности, с длительность импульса на полувысоте 12 нс
    Exact
    [8; 15]
    Suffix
    . Численное решение уравнений модели (1) – (3) выполнялось на сетке с переменным шагом по координате. Для размеров включений R ≥ 30 нм шаг в окрестностях включения составлял не более 1/20 толщины прогретого за время импульса инертного вещества (ik2), далее размер ячейки увеличивался по закону геометрической прогрессии таким образом, чтобы слой окружающего материала имел суммарную толщ
    (check this in PDF content)

  13. Start
    6864
    Prefix
    Ячейка с границей раздела включение-матрица содержала как слой материалов матрицы, так и включения толщиной в половину шага сетки для каждого вещества. Данная методика позволяет корректно учитывать поглощение света при помощи граничного условия (2)
    Exact
    [18]
    Suffix
    . Полученная после разбиения пространства на ячейки система обыкновенных дифференциальных уравнений решалась методом Рунге-Кутты 1-5 порядка с переменным шагом по времени. Относительная погрешность на шаге интегрирования не превышала 10-9, при этом интегральная относительная погрешность, оцениваемая по точности выполнения закона сохранения энергии, не превышала 2.5·10-5.
    (check this in PDF content)

  14. Start
    8162
    Prefix
    При увеличении размера очага реакции необходимая для перехода реакции в самоускоряющийся режим температура существенно (на 50о) уменьшается. Оценим условия зажигания образца в рамках модели. Увеличение температуры матрицы определяется выражением
    Exact
    [17]
    Suffix
    : dTTTRH,VV11 2 0cc (4) где 34 3 V1R - объем включения, V - прогретый объем азида на момент окончания импульса, который во втором приближении по толщине прогретого слоя ikh2= 33 нм определяется выражением:  VRhRh4.22 (5) Тогда максимальное изменение температуры в процессе разогрева лазерным импульсом с плотностью энергии H для включения радиуса R определяется вы
    (check this in PDF content)