The 4 reference contexts in paper V. Kaledin O., Ya. Kryukova S., E. Vyachkina A., N. Sidorenko Yu., В. Каледин О., Я. Крюкова С., Е. Вячкина А., Н. Сидоренко Ю. (2016) “ИДЕНТИФИКАЦИЯ МОДЕЛИ ПОЛЯ ТОЧЕЧНЫХ ИСТОЧНИКОВ ТОКА В ОРТОТРОПНОМ ЦИЛИНДРЕ // IDENTIFICATION OF THE MODEL OF POINT CURRENT SOURCES FIELD IN THE ORTHOTROPIC CYLINDER” / spz:neicon:vestnik-k:y:2014:i:3:p:107-112

  1. Start
    3380
    Prefix
    Соответствующие теоретические оценки выполнялись многими авторами; для композитов, армированных частицами и непрерывными волокнами, теоретические оценки ранее получены авторами численными методами
    Exact
    [1; 4]
    Suffix
    . Однако для оценки достоверности теоретических результатов необходима их верификация методами прямого эксперимента. Использование традиционного метода измерения удельного сопротивления, основанного на создании электрического поля с постоянной по объему плотностью тока, для измерения проводимости по направлению нормали требует образцов значительной толщины [3], а в этом случае структура мате
    (check this in PDF content)

  2. Start
    3715
    Prefix
    Использование традиционного метода измерения удельного сопротивления, основанного на создании электрического поля с постоянной по объему плотностью тока, для измерения проводимости по направлению нормали требует образцов значительной толщины
    Exact
    [3]
    Suffix
    , а в этом случае структура материала по толщине может отличаться от структуры реального конструкционного материала. Поэтому представляется, что такие измерения целесообразно выполнять на образцах малой толщины с использованием неоднородных электрических полей, создаваемых в материале точечными источниками тока.
    (check this in PDF content)

  3. Start
    6575
    Prefix
    Для устранения произвола примем, что потенциал в начале координат равен нулю. Выполним вначале граничные условия (4) на основаниях цилиндра, т. е. найдем решение задачи для цилиндра бесконечно большого радиуса, применяя метод отражений
    Exact
    [5]
    Suffix
    . Для этого рассмотрим потенциал единичного точечного источника в точке ξ = 0, ζ = 1, поместив его в бесконечно протяженное проводящее полупространство с границей ζ = 1. Как известно, решение такой задачи идентично решению задачи о поле потенциала источника удвоенной интенсивности в бесконечном пространстве: 22 1 (, ). 2(1) u     (5) При этом выполняются условия (4)
    (check this in PDF content)

  4. Start
    15650
    Prefix
    Соответственно, отношение удельных сопротивлений определяется с такой же погрешностью. По второй методике оба параметра ρ и ρz находились путем минимизации суммы квадратов отклонений всех измеренных разностей потенциалов от рассчитанных
    Exact
    [2]
    Suffix
    . В качестве критерия качества идентификации использовалась сумма квадратов отклонений измеренных разностей потенциалов от вычисленных по математической модели: *2 (, )(, ,, ).zziii i KUrzU (16) Здесь U(ρ, ρz, ri, zi) – вычисленная разность потенциалов в i-й точке и в точке на противоположном основании, Ui* – измеренная в тех же точках разность потенциалов.
    (check this in PDF content)