The 11 references with contexts in paper V. Malyshev L., В. Малышев Л. (2016) “Испарение метастабильной жидкости из полости через бинарную систему капилляров // Evaporation of metastable liquid from a cavity through a binary capillary system” / spz:neicon:vestift:y:2014:i:3:p:37-42

1
Малышев В. Л. // Вестн. Белорус.-Российск. ун-та. 2008. No 3. С. 127–134.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=702
    Prefix
    Период такой системы моделируется прямым цилиндрическим капилляром, переходящим в заполненный жидкостью сферический объем. Полая сфера, из которой осуществляется испарение через тонкий капилляр, представляет собой конфузорную систему
    Exact
    [1–3]
    Suffix
    термометрического типа (рис. 1, а�. Принятые обозначения: r0i – радиус капилляра; L0i – длина капилляра; li – координата мениска, отсчитываемая от устья (точка О� вдоль оси х; х – ось симметрии модели; R0 – радиус полости; х0i – расстояние от основания капилляра (точка D� до центра полости (точка А�; ri – переменный радиус испаряющей поверхности, соответствующей координате li; хi – изменяющаяся

2
Malyshev V. L. // H �� h Te �p. 2009. Vol. 47, N 4. P. 554–558.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=702
    Prefix
    Период такой системы моделируется прямым цилиндрическим капилляром, переходящим в заполненный жидкостью сферический объем. Полая сфера, из которой осуществляется испарение через тонкий капилляр, представляет собой конфузорную систему
    Exact
    [1–3]
    Suffix
    термометрического типа (рис. 1, а�. Принятые обозначения: r0i – радиус капилляра; L0i – длина капилляра; li – координата мениска, отсчитываемая от устья (точка О� вдоль оси х; х – ось симметрии модели; R0 – радиус полости; х0i – расстояние от основания капилляра (точка D� до центра полости (точка А�; ri – переменный радиус испаряющей поверхности, соответствующей координате li; хi – изменяющаяся

3
Малышев В. Л. // Весц� НАН Беларус�. Cер. ф�з.-тэхн. навук. 2010. No 1. С. 71–76.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=702
    Prefix
    Период такой системы моделируется прямым цилиндрическим капилляром, переходящим в заполненный жидкостью сферический объем. Полая сфера, из которой осуществляется испарение через тонкий капилляр, представляет собой конфузорную систему
    Exact
    [1–3]
    Suffix
    термометрического типа (рис. 1, а�. Принятые обозначения: r0i – радиус капилляра; L0i – длина капилляра; li – координата мениска, отсчитываемая от устья (точка О� вдоль оси х; х – ось симметрии модели; R0 – радиус полости; х0i – расстояние от основания капилляра (точка D� до центра полости (точка А�; ri – переменный радиус испаряющей поверхности, соответствующей координате li; хi – изменяющаяся

4
Ландау Л., Лифшиц Е. Механика сплошных сред. М., 1954.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2243
    Prefix
    Для простоты мениск полагается плоским, а его изменяющаяся вдоль оси x вследствие парообразования координата обозначается через li. Радиус межфазной поверхности ri (ось ординат) до точки L0i является постоянным и равным радиусу устья капилляра r0i (рис. 1, а). Плотность потока пара в цилиндрическом капилляре, как известно
    Exact
    [4]
    Suffix
    , при температуре, превышающей точку кипения жидкости для данного внешнего давления P0, определяется формулой вязкого переноса массы () 22 2 00 0, 16 iS i i rP P M RTl − = h (5) где M0i – молярная плотность потока молекул пара на устье капилляра (точка О); Ps – давление насыщенного пара; h – коэффициент динамической вязкости парогазовой смеси; R – универсальная газовая постоянная; T – абсолютн

5
Уварова Л. А., Малышев В. Л. Математическая теория высокотемпературного парообразования неоднородных жидкостей в капиллярах. Могилев, 2002.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2727
    Prefix
    вязкого переноса массы () 22 2 00 0, 16 iS i i rP P M RTl − = h (5) где M0i – молярная плотность потока молекул пара на устье капилляра (точка О); Ps – давление насыщенного пара; h – коэффициент динамической вязкости парогазовой смеси; R – универсальная газовая постоянная; T – абсолютная температура; 0 ≤ li ≤ L0i. Скорость движения мениска испаряющейся жидкости в цилиндрическом канале
    Exact
    [5–8]
    Suffix
    определяется законом сохранения массы: 0, i i dl M dt μ = r (6) где t – время испарения; μ – молярная масса молекул пара; r – плотность жидкости. Подстановка (5) в (6) после разделения переменных приводит к уравнению () 22 2 00 , 16 iS ii rP P l dldt RT −μ = hr (7) имеющему решение вида () 2022 2 00 0 . 216 Li iiS k lrP P t RT −μ =∆ hr (8) Здесь Δtk – время осушения капилляра.

6
Малышев В. Л. // Весн�к Маг�лёўскага дзярж. ун-та �мя А. А. Куляшова. 2008. No 1 (29�. С. 175–181.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2727
    Prefix
    вязкого переноса массы () 22 2 00 0, 16 iS i i rP P M RTl − = h (5) где M0i – молярная плотность потока молекул пара на устье капилляра (точка О); Ps – давление насыщенного пара; h – коэффициент динамической вязкости парогазовой смеси; R – универсальная газовая постоянная; T – абсолютная температура; 0 ≤ li ≤ L0i. Скорость движения мениска испаряющейся жидкости в цилиндрическом канале
    Exact
    [5–8]
    Suffix
    определяется законом сохранения массы: 0, i i dl M dt μ = r (6) где t – время испарения; μ – молярная масса молекул пара; r – плотность жидкости. Подстановка (5) в (6) после разделения переменных приводит к уравнению () 22 2 00 , 16 iS ii rP P l dldt RT −μ = hr (7) имеющему решение вида () 2022 2 00 0 . 216 Li iiS k lrP P t RT −μ =∆ hr (8) Здесь Δtk – время осушения капилляра.

7
Malyshev V. L. // Theo �e�� c� l Foun ���� on � of Che�� c�l En �� nee �� n�. 2010. Vol. 44, N 2. P. 169–171.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2727
    Prefix
    вязкого переноса массы () 22 2 00 0, 16 iS i i rP P M RTl − = h (5) где M0i – молярная плотность потока молекул пара на устье капилляра (точка О); Ps – давление насыщенного пара; h – коэффициент динамической вязкости парогазовой смеси; R – универсальная газовая постоянная; T – абсолютная температура; 0 ≤ li ≤ L0i. Скорость движения мениска испаряющейся жидкости в цилиндрическом канале
    Exact
    [5–8]
    Suffix
    определяется законом сохранения массы: 0, i i dl M dt μ = r (6) где t – время испарения; μ – молярная масса молекул пара; r – плотность жидкости. Подстановка (5) в (6) после разделения переменных приводит к уравнению () 22 2 00 , 16 iS ii rP P l dldt RT −μ = hr (7) имеющему решение вида () 2022 2 00 0 . 216 Li iiS k lrP P t RT −μ =∆ hr (8) Здесь Δtk – время осушения капилляра.

8
Малышев В. Л. // Вестник Могилёвского государственного университета продовольствия. 2008. No 1(4 �. С. 109–115.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2727
    Prefix
    вязкого переноса массы () 22 2 00 0, 16 iS i i rP P M RTl − = h (5) где M0i – молярная плотность потока молекул пара на устье капилляра (точка О); Ps – давление насыщенного пара; h – коэффициент динамической вязкости парогазовой смеси; R – универсальная газовая постоянная; T – абсолютная температура; 0 ≤ li ≤ L0i. Скорость движения мениска испаряющейся жидкости в цилиндрическом канале
    Exact
    [5–8]
    Suffix
    определяется законом сохранения массы: 0, i i dl M dt μ = r (6) где t – время испарения; μ – молярная масса молекул пара; r – плотность жидкости. Подстановка (5) в (6) после разделения переменных приводит к уравнению () 22 2 00 , 16 iS ii rP P l dldt RT −μ = hr (7) имеющему решение вида () 2022 2 00 0 . 216 Li iiS k lrP P t RT −μ =∆ hr (8) Здесь Δtk – время осушения капилляра.

9
Гайдуков М. Н., Чураев Н. В., Яламов Ю. И. // ЖТФ. 1976. Т. 46, No 10. С. 2142–2147.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=9232
    Prefix
    полное время испарения из первоначально заполненной жидкостью полой сферы, связанной с внешней средой бинарной системой тонких разнонаправленных соосных капилляров: полн 02 1 2.tt tt= ++ (34� Численные оценки. В качестве примера рассмотрен процесс испарения воды в воздушную среду. Вязкость паровоздушной газовой смеси определялась путем усреднения по парциальным давлениям компонентов
    Exact
    [9–11]
    Suffix
    . Атмосферное давление предполагалось равным Р0 = 105 Па. Исходные геометрические характеристики выбранной модели в размерных и относительных величинах были приняты в виде 305 10R-= ⋅ м, 6012 10r-= ⋅ м, 6025 10r-= ⋅ м, 3015 10L-= ⋅ м, 3 L022 10 = ⋅- м, z03,4=, 011z=, 020,4z=, 4 014 10 g=⋅-, 3 0210 g=-.

10
Варгафтик Н. Б. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей. М., 1972.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=9232
    Prefix
    полное время испарения из первоначально заполненной жидкостью полой сферы, связанной с внешней средой бинарной системой тонких разнонаправленных соосных капилляров: полн 02 1 2.tt tt= ++ (34� Численные оценки. В качестве примера рассмотрен процесс испарения воды в воздушную среду. Вязкость паровоздушной газовой смеси определялась путем усреднения по парциальным давлениям компонентов
    Exact
    [9–11]
    Suffix
    . Атмосферное давление предполагалось равным Р0 = 105 Па. Исходные геометрические характеристики выбранной модели в размерных и относительных величинах были приняты в виде 305 10R-= ⋅ м, 6012 10r-= ⋅ м, 6025 10r-= ⋅ м, 3015 10L-= ⋅ м, 3 L022 10 = ⋅- м, z03,4=, 011z=, 020,4z=, 4 014 10 g=⋅-, 3 0210 g=-.

11
Вукалович М. П., Ривкин С. Л., Александров А. А. Таблицы теплофизических свойств воды и водяного пара. М., 1969. V. L. MALYSHEV EVAPORATION OF METASTABLE LIQUID FROM A CAVITY THROUGH A BINARY CAPILLARY SYSTEM
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=9232
    Prefix
    полное время испарения из первоначально заполненной жидкостью полой сферы, связанной с внешней средой бинарной системой тонких разнонаправленных соосных капилляров: полн 02 1 2.tt tt= ++ (34� Численные оценки. В качестве примера рассмотрен процесс испарения воды в воздушную среду. Вязкость паровоздушной газовой смеси определялась путем усреднения по парциальным давлениям компонентов
    Exact
    [9–11]
    Suffix
    . Атмосферное давление предполагалось равным Р0 = 105 Па. Исходные геометрические характеристики выбранной модели в размерных и относительных величинах были приняты в виде 305 10R-= ⋅ м, 6012 10r-= ⋅ м, 6025 10r-= ⋅ м, 3015 10L-= ⋅ м, 3 L022 10 = ⋅- м, z03,4=, 011z=, 020,4z=, 4 014 10 g=⋅-, 3 0210 g=-.