The 4 reference contexts in paper Alhussan Khaled, M. Assad S., O. Penyazkov G., I. Chernuho I., Альхусан Халед, М. Ассад С., О. Пенязьков Г., И. Чернухо И. (2018) “ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ ДЕТОНАЦИОННОГО ДВИГАТЕЛЯ // THERMODYNAMICAL EFFICIENCY OF A DETONATION ENGINE” / spz:neicon:vestift:y:2018:i:1:p:93-100

  1. Start
    4575
    Prefix
    Сжигание топлива в бегущей детонационной волне представляет несомненный практический интерес. В последнее время появились многочисленные публикации по исследованию возможности использования детонации для получения реактивной тяги (например,
    Exact
    [1– 12]
    Suffix
    ). Обнародованы и первые лабораторные образцы детонационного двигателя для летательных аппаратов. Однако рабочий процесс детонационного двигателя мало изучен с термодинамических позиций. В связи с этим интерес представляет определение термодинамического цикла детонационного сгорания и сопоставление его с известными и хорошо изученными циклами Отто и Брайтона, применяемыми в поршневых
    (check this in PDF content)

  2. Start
    6188
    Prefix
    Для детонационного сжигания справедлива газодинамическая модель в одномерной постановке для ударной волны с выделением энергии, включающая систему уравнений неразрывности, количества движения и сохранения энергии
    Exact
    [13, 14]
    Suffix
    : 23 23 , uu VV = (1) 22 23 23 23 , uu pp VV +=+ (2) 22 23 123. 22 uu qE E++=+ (3) Из первых двух уравнений нетрудно вывести следующие формулы: 2232 22 23 , pp uV VV − = − (4) 322233 23 . pp uV VV − = −
    (check this in PDF content)

  3. Start
    9818
    Prefix
    (эквивалентных) температур Tint(2–3) и Tint(4–1), которые являются предельными температурами эквивалентного цикла Карно для рассматриваемого цикла. int(2–3) int(4–1)12 1int(2–3) t. qqTT qT −− η== (10) Для определения верхней Tint(2–3) и нижней Tint(4–1) эквивалентного цикла Карно температуры в процессах сообщения и отнятия тепла рассматриваемых циклов подлежали планиметрированию
    Exact
    [15, 16]
    Suffix
    : 3 12 int(2 3) 2332 , S S Tds q T s ss − − == Δ− ∫ (11) 1 24 int(4 1) 4141 . S S Tds q T s ss − − == Δ− ∫ (12) В случае постоянной теплоемкости в процессах подвода 2–3 и отвода 4–1 теплоты среднеинтегральные температуры будут равны: 3 232 32 int(2 3) 32332 2 () , ln S S cdT
    (check this in PDF content)

  4. Start
    14231
    Prefix
    Это наглядно иллюстрируется энтропийной диаграммой на рис. 1. Сравнение с циклом Отто. Докажем теперь, что термический КПД детонационного сгорания выше такового для цикла Отто (см. рис. 2). Из теории детонации известно
    Exact
    [13]
    Suffix
    , что температура детонационного сжигания приблизительно в 2 1 k k+ раз выше температуры сгорания в замкнутом объеме. Поскольку подвод теплоты и сгорание в цикле Отто происходят при v = const, то имеет место соотношение 332. 1 k TT k ′′≈ + Анализ показывает, что в диапазоне характерных значений показателя адиабаты k температура в точке 3′′ в конце процесса сообщения тепла в цикле детонационног
    (check this in PDF content)