The 5 reference contexts in paper V. Savenko S., O. Troickij A., A. Silivonec G., В. Савенко С., О. Троицкий А., А. Силивонец Г. (2017) “ВКЛАД ПОНДЕРОМОТОРНЫХ ФАКТОРОВ В РЕАЛИЗАЦИЮ ЭЛЕКТРОПЛАСТИЧЕСКОЙ ДЕФОРМАЦИИ // THE CONTRIBUTION OF PONDEROMOTIVE FACTORS IN IMPLEMENTATION OF ELECTROPLASTICITY DEFORMATION” / spz:neicon:vestift:y:2017:i:1:p:85-91

  1. Start
    7139
    Prefix
    Динамический пинч-эффект создает ультразвуковую вибрацию решеточной системы, при этом изменяется кинетика и стимулируется пластическая деформация за счет увеличения амплитуды колебаний прямолинейных дислокаций и периодического изменения позиции дислокационных петель с увеличением вероятности отрыва дислокаций от стопоров
    Exact
    [1–2, 5–8]
    Suffix
    . Рассмотрим пондеромоторные факторы, возникающие от собственного магнитного поля и электрического поля внутри проводника при реализации электропластической деформации. Постоянное электрическое поле в проводнике существует только при наличии тока и поддерживается внешним источником электродвижущей силы.
    (check this in PDF content)

  2. Start
    8164
    Prefix
    Как следствие, статическое магнитное поле свободно проникает вглубь проводника, причем чем быстрее изменяется магнитное поле, тем меньше глубина. В проводниках, у которых омические потери малы, уменьшение глубины проникновения поля становится заметным при умеренных частотах
    Exact
    [3–5]
    Suffix
    . Рис. 1. Модель пондеромоторного пинч-действия импульсного тока (а) и вытеснение переменного тока на поверхности образца (b): Н – магнитное поле тока, Е – вызываемое вихревое электрическое поле Fig. 1.
    (check this in PDF content)

  3. Start
    9672
    Prefix
    Так как поле вне образца изменяется по гармоническому закону, следующая Z проекция магнитного поля внутри образца будет 0(0, )cos( )zHtHt=w (2) на границе при х = 0. Гармоническая зависимость (2) характеризует так называемый стационарный скин-эффект
    Exact
    [6]
    Suffix
    . Поскольку уравнение (1) линейно и содержит вещественные коэффициенты, то следующие выкладки можно упростить, перейдя к комплексной записи. Таким образом, будем искать решение другой вспомогательной задачи с заменой cos(ωt) на комплексную экспоненту: 0(0, )itzH t He-w=. (3) Решение исходной задачи с вещественным полем можно получить из решения вспомогательной задачи с комплексным полем путем о
    (check this in PDF content)

  4. Start
    11804
    Prefix
    Следовательно, (1 ) (,)0 ix it H xt He ez -=δ-w. (7) Определяя вещественную часть комплексной функции Hz(x,t), найдем вещественное магнитное поле в образце: 0( , )cos x z x H xt Het =δw- δ , (8) где δ толщина скин-слоя
    Exact
    [5]
    Suffix
    . Для определения значения магнитного поля, возникающего от пондеромоторных факторов при электропластической деформации 35 переходной прокаткой образцов магния, воспользуемся программой Mathcad Professional с учетом конечных параметров последнего перехода деформационного магния: s = 4 мм – площадь поперечного сечения образца; r = 2 мм – радиус сечения образца; j = 103 А/мм2 – плотность тока; τ =
    (check this in PDF content)

  5. Start
    13704
    Prefix
    The change of magnetic field in magnesium sample at ν = 600 Hz Учтем Z компоненту магнитного поля zH из формулы (7) и, выделив вещественную часть, получим 0( , )cos 44 x y x E xtHet =wμδπw- + πsδ . (13) Умножая полученный результат на σ, найдем распределение плотности тока в образце
    Exact
    [5]
    Suffix
    : 0( , )cos 44 x y x j xtHet =wμsδπw- + πδ . (14) С помощью программы Mathcad Professional построим распределение электрического поля и плотности электрического тока при вторичных пондеромоторных факторах в явлении электропластичности деформационного магния с параметрами последнего технологического перехода (рис. 3).
    (check this in PDF content)