The 4 reference contexts in paper V. Malyshev L., В. Малышев Л. (2016) “Испарение метастабильной жидкости из полости через бинарную систему капилляров // Evaporation of metastable liquid from a cavity through a binary capillary system” / spz:neicon:vestift:y:2014:i:3:p:37-42

  1. Start
    702
    Prefix
    Период такой системы моделируется прямым цилиндрическим капилляром, переходящим в заполненный жидкостью сферический объем. Полая сфера, из которой осуществляется испарение через тонкий капилляр, представляет собой конфузорную систему
    Exact
    [1–3]
    Suffix
    термометрического типа (рис. 1, а�. Принятые обозначения: r0i – радиус капилляра; L0i – длина капилляра; li – координата мениска, отсчитываемая от устья (точка О� вдоль оси х; х – ось симметрии модели; R0 – радиус полости; х0i – расстояние от основания капилляра (точка D� до центра полости (точка А�; ri – переменный радиус испаряющей поверхности, соответствующей координате li; хi – изменяющаяся
    (check this in PDF content)

  2. Start
    2243
    Prefix
    Для простоты мениск полагается плоским, а его изменяющаяся вдоль оси x вследствие парообразования координата обозначается через li. Радиус межфазной поверхности ri (ось ординат) до точки L0i является постоянным и равным радиусу устья капилляра r0i (рис. 1, а). Плотность потока пара в цилиндрическом капилляре, как известно
    Exact
    [4]
    Suffix
    , при температуре, превышающей точку кипения жидкости для данного внешнего давления P0, определяется формулой вязкого переноса массы () 22 2 00 0, 16 iS i i rP P M RTl − = h (5) где M0i – молярная плотность потока молекул пара на устье капилляра (точка О); Ps – давление насыщенного пара; h – коэффициент динамической вязкости парогазовой смеси; R – универсальная газовая постоянная; T – абсолютн
    (check this in PDF content)

  3. Start
    2727
    Prefix
    вязкого переноса массы () 22 2 00 0, 16 iS i i rP P M RTl − = h (5) где M0i – молярная плотность потока молекул пара на устье капилляра (точка О); Ps – давление насыщенного пара; h – коэффициент динамической вязкости парогазовой смеси; R – универсальная газовая постоянная; T – абсолютная температура; 0 ≤ li ≤ L0i. Скорость движения мениска испаряющейся жидкости в цилиндрическом канале
    Exact
    [5–8]
    Suffix
    определяется законом сохранения массы: 0, i i dl M dt μ = r (6) где t – время испарения; μ – молярная масса молекул пара; r – плотность жидкости. Подстановка (5) в (6) после разделения переменных приводит к уравнению () 22 2 00 , 16 iS ii rP P l dldt RT −μ = hr (7) имеющему решение вида () 2022 2 00 0 . 216 Li iiS k lrP P t RT −μ =∆ hr (8) Здесь Δtk – время осушения капилляра.
    (check this in PDF content)

  4. Start
    9232
    Prefix
    полное время испарения из первоначально заполненной жидкостью полой сферы, связанной с внешней средой бинарной системой тонких разнонаправленных соосных капилляров: полн 02 1 2.tt tt= ++ (34� Численные оценки. В качестве примера рассмотрен процесс испарения воды в воздушную среду. Вязкость паровоздушной газовой смеси определялась путем усреднения по парциальным давлениям компонентов
    Exact
    [9–11]
    Suffix
    . Атмосферное давление предполагалось равным Р0 = 105 Па. Исходные геометрические характеристики выбранной модели в размерных и относительных величинах были приняты в виде 305 10R-= ⋅ м, 6012 10r-= ⋅ м, 6025 10r-= ⋅ м, 3015 10L-= ⋅ м, 3 L022 10 = ⋅- м, z03,4=, 011z=, 020,4z=, 4 014 10 g=⋅-, 3 0210 g=-.
    (check this in PDF content)