The 22 references with contexts in paper A. Chirkov Yu., A. Volkov S., А. Волков С., А. Чирков Ю. (2016) “Выход нейтронов из плазмы токамака с инжекцией нейтральных пучков // Neutron Yield from the Plasma of the Tokamak with Neutral Beam Injection” / spz:neicon:technomag:y:2015:i:4:p:326-335

1
ITER Physics Basis // Nuclear Fusion. 1999. Vol. 39, no. 12. P. 2137–2638.
Total in-text references: 3
  1. In-text reference with the coordinate start=1747
    Prefix
    Ключевые слова: термоядерный синтез, инжекционный нагрев, быстрые нейтроны, плазма, магнитные ловушки Введение Сегодня наиболее обещающие перспективы на пути создания промышленного термоядерного реактора принадлежат токамакам. Именно на этой системе базируется проект экспериментального реактора ITER
    Exact
    [1]
    Suffix
    . Современные токамаки приблизились к условиям реализации режимов, в которых при работе на дейтерий-тритиевой (D–T) смеси выход энергии примерно равен мощности, вводимой в плазму, то есть коэффициент усиления мощности в плазме составляет Q  1.

  2. In-text reference with the coordinate start=6046
    Prefix
    Коэффициент усиления мощности в плазме определяется следующим образом: injfusPPQ/. (2) В алгоритме расчета требуемое время удержания E тепловых компонентов определяется из уравнения баланса (1). Полученная величина сравнивается со значением по скейлингу IPB98y2
    Exact
    [1]
    Suffix
    . Равенство указанных значений времени удержания достигается в результате итераций. При достаточно большом числе пучков быстрых атомов и сравнительно небольшом радиусе плазменного шнура температура и плотность могут быть практически постоянными по сечению плазмы.

  3. In-text reference with the coordinate start=9978
    Prefix
    Полученное снижение Q означает, что использование нуль-мерного приближения не приводит к неоправданно оптимистическим результатам. Таблица. Параметры ITER, результаты расчетов нуль-мерного аналога и источника термоядерных нейтронов с инжекцией (энергия инжекции E0 = 80 кэВ) ITER-FEAT
    Exact
    [1]
    Suffix
    Нуль-мерный аналог Нейтронный источник Малый радиус плазмы a, м 2.0 2.0 0.85 Большой радиус R, м 6.2 6.2 4.3 Аспектное отношение A = R/a 3.1 3.1 5.1 Объем плазмы V, м3 828 828 104 Индукция на оси В0, Тл 5.3 5.3 4.5 Ток в плазме Ip, МА 15 15 3.1 Среднее бета <β>* 0.025 0.025 0.015 Нормализованное бета (число Тройона) βN 1.77 1.77 1.83 Число Гринвальда NG 0.85 0.78 0.27 Средняя

2
Research Needs for Fusion–Fission Hybrid Systems. Report of the Research Needs Workshop (ReNeW). Gaithersburg, Sept. 30 – Oct. 2, 2009. U.K. Department of Energy, 2009. Режим доступа: http://fire.pppl.gov/Hybrid_Report_Final.pdf (дата обращения 12.04.2015).
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2594
    Prefix
    Термоядерные системы с Q  1 масштаба уже существующих экспериментальных установок могут использоваться в энергетике как нейтронные источники для гибридных термоядерно-ядерных реакторов с подкритичным бланкетом
    Exact
    [2–5]
    Suffix
    . Актуальность создания таких реакторов связана с возможностью деления сырьевых изотопов 238 U, 232 Th термоядерными нейтронами с выделением энергии и образованием делящихся изотопов 239 Pu, 233 U.

3
Moir R.W., Manheimer W. Ch. 14. Fusion–Fission Hybrid Reactors // In: Magnetic Fusion Technology / ed. by T.J. Dolan. Springer-Verlag London, 2013. P. 699–472. (Ser. Lecture Notes in Energy; vol. 19). DOI: 10.1007/978-1-4471-5556-0_14
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=2594
    Prefix
    Термоядерные системы с Q  1 масштаба уже существующих экспериментальных установок могут использоваться в энергетике как нейтронные источники для гибридных термоядерно-ядерных реакторов с подкритичным бланкетом
    Exact
    [2–5]
    Suffix
    . Актуальность создания таких реакторов связана с возможностью деления сырьевых изотопов 238 U, 232 Th термоядерными нейтронами с выделением энергии и образованием делящихся изотопов 239 Pu, 233 U.

  2. In-text reference with the coordinate start=3348
    Prefix
    Идея подкритичного ядерного реактора с термоядерным источником нейтронов не является новой [4]. В ранних работах [6] традиционно рассматривались гибридные системы с глубоко подкритичным бланкетом. В настоящее время обсуждаются слабо подкритичные системы
    Exact
    [3, 5]
    Suffix
    . Системы с источником нейтронов на основе термоядерной плазмы могут использоваться не только для производства энергии и вторичного ядерного топлива [7], но и для «дожигания» трансурановых отходов ядерных реакторов [8].

4
Азизов Э.А., Велихов Е.П. Долгий путь к гибриду // Природа. 2013. No 12. С. 8–16.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=2594
    Prefix
    Термоядерные системы с Q  1 масштаба уже существующих экспериментальных установок могут использоваться в энергетике как нейтронные источники для гибридных термоядерно-ядерных реакторов с подкритичным бланкетом
    Exact
    [2–5]
    Suffix
    . Актуальность создания таких реакторов связана с возможностью деления сырьевых изотопов 238 U, 232 Th термоядерными нейтронами с выделением энергии и образованием делящихся изотопов 239 Pu, 233 U.

  2. In-text reference with the coordinate start=3169
    Prefix
    Энергия, выделяемая в бланкете, может в десятки раз превышать энергию нейтронов, выделяемую в термоядерной плазме. Суммарное усиление в гибридном реакторе Qtot  10 и более. Идея подкритичного ядерного реактора с термоядерным источником нейтронов не является новой
    Exact
    [4]
    Suffix
    . В ранних работах [6] традиционно рассматривались гибридные системы с глубоко подкритичным бланкетом. В настоящее время обсуждаются слабо подкритичные системы [3, 5]. Системы с источником нейтронов на основе термоядерной плазмы могут использоваться не только для производства энергии и вторичного ядерного топлива [7], но и для «дожигания» трансурановых отходов ядерных реакторов

5
Азизов Э.А., Алексеев П.Н., Кутеев Б.В. Коррекция дорожной карты российской термоядерной стратегии // XLI Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС (г. Звенигород Московской обл., 10-14 февраля 2014 г.): тез. 2014. Режим доступа: http://www.fpl.gpi.ru/Zvenigorod/XLI/R/ru/NI-Kuteev.docx (дата обращения 12.04.2015).
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=2594
    Prefix
    Термоядерные системы с Q  1 масштаба уже существующих экспериментальных установок могут использоваться в энергетике как нейтронные источники для гибридных термоядерно-ядерных реакторов с подкритичным бланкетом
    Exact
    [2–5]
    Suffix
    . Актуальность создания таких реакторов связана с возможностью деления сырьевых изотопов 238 U, 232 Th термоядерными нейтронами с выделением энергии и образованием делящихся изотопов 239 Pu, 233 U.

  2. In-text reference with the coordinate start=3348
    Prefix
    Идея подкритичного ядерного реактора с термоядерным источником нейтронов не является новой [4]. В ранних работах [6] традиционно рассматривались гибридные системы с глубоко подкритичным бланкетом. В настоящее время обсуждаются слабо подкритичные системы
    Exact
    [3, 5]
    Suffix
    . Системы с источником нейтронов на основе термоядерной плазмы могут использоваться не только для производства энергии и вторичного ядерного топлива [7], но и для «дожигания» трансурановых отходов ядерных реакторов [8].

6
Dolan T.J. Ch.29. Fusion –Fission hybrids // In: Fusion Research. Principles, Experiments and Technology. Pergamon Press, 1982. P. 830-847.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=3195
    Prefix
    Энергия, выделяемая в бланкете, может в десятки раз превышать энергию нейтронов, выделяемую в термоядерной плазме. Суммарное усиление в гибридном реакторе Qtot  10 и более. Идея подкритичного ядерного реактора с термоядерным источником нейтронов не является новой [4]. В ранних работах
    Exact
    [6]
    Suffix
    традиционно рассматривались гибридные системы с глубоко подкритичным бланкетом. В настоящее время обсуждаются слабо подкритичные системы [3, 5]. Системы с источником нейтронов на основе термоядерной плазмы могут использоваться не только для производства энергии и вторичного ядерного топлива [7], но и для «дожигания» трансурановых отходов ядерных реакторов [8].

7
Кутеев Б.В., Гончаров П.Р., Сергеев В.Ю., Хрипунов В.И. Мощные нейтронные источники на основе реакций ядерного синтеза // Физика плазмы. 2010. Т. 36, No 4. С. 307–346.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=3503
    Prefix
    В настоящее время обсуждаются слабо подкритичные системы [3, 5]. Системы с источником нейтронов на основе термоядерной плазмы могут использоваться не только для производства энергии и вторичного ядерного топлива
    Exact
    [7]
    Suffix
    , но и для «дожигания» трансурановых отходов ядерных реакторов [8]. В случае нагрева пучком быстрых частиц при Q  1 в плазме формируется значительная популяция быстрых ионов. Скорость термоядерной реакции с участием быстрых ионов существенно выше скорости реакции в максвелловской плазме.

8
Юров Д.В., Приходько В.В. Гибридные системы для дожигания трансурановых отходов атомных энергетических установок: состояние исследований и перспективы // Успехи физических наук. 2014. Т. 184, No 11. С. 1237–1248.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=3569
    Prefix
    Системы с источником нейтронов на основе термоядерной плазмы могут использоваться не только для производства энергии и вторичного ядерного топлива [7], но и для «дожигания» трансурановых отходов ядерных реакторов
    Exact
    [8]
    Suffix
    . В случае нагрева пучком быстрых частиц при Q  1 в плазме формируется значительная популяция быстрых ионов. Скорость термоядерной реакции с участием быстрых ионов существенно выше скорости реакции в максвелловской плазме.

9
Bagryansky P.A., Ivanov A.A., Kruglyakov E.P., Kudryavtsev A.M., Tsidulko Yu.A., Andriyash AV., Lukin A.L., Zouev Yu.N. Gas dynamic trap as high power 14 MeV neutron source // Fusion Engineering and Design. 2004. Vol. 70, iss. 1. P. 13-33.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=4130
    Prefix
    С учетом сниженных требований, создание мощных нейтронных источников возможно не только на основе традиционных токамаков, а также и на основе более простой с технической точки зрения открытой ловушки
    Exact
    [9]
    Suffix
    и компактного токамака [10]. В таких системах плазма состоит из двух компонентов – «теплой» максвелловской плазмы и «быстрой» составляющей, поддерживаемой инжекцией пучка. Расчеты показывают, что в различных магнитных ловушках соотношение «быстрого» и «теплого» компонентов может быть близко к единице [11].

10
Голиков А.А., Кутеев Б.В. Усовершенствованная модель для анализа плазменных характеристик токамака с интенсивной реакцией ядерного синтеза // Вопросы атомной науки и техники. Сер. Термоядерный синтез. 2012. Вып. 1. С. 45–63.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=4157
    Prefix
    С учетом сниженных требований, создание мощных нейтронных источников возможно не только на основе традиционных токамаков, а также и на основе более простой с технической точки зрения открытой ловушки [9] и компактного токамака
    Exact
    [10]
    Suffix
    . В таких системах плазма состоит из двух компонентов – «теплой» максвелловской плазмы и «быстрой» составляющей, поддерживаемой инжекцией пучка. Расчеты показывают, что в различных магнитных ловушках соотношение «быстрого» и «теплого» компонентов может быть близко к единице [11].

11
Chirkov A.Yu. Optimal parameters of fusion neutron sources with a powerful injection heating // Journal of Fusion Energy. 2014. DOI: 10.1007/s10894-014-9835-x
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=4443
    Prefix
    В таких системах плазма состоит из двух компонентов – «теплой» максвелловской плазмы и «быстрой» составляющей, поддерживаемой инжекцией пучка. Расчеты показывают, что в различных магнитных ловушках соотношение «быстрого» и «теплого» компонентов может быть близко к единице
    Exact
    [11]
    Suffix
    . Эксперименты по инжекционному нагреву плазмы в токамаке TFTR [12, 13] показали значительное увеличение скорости термоядерной реакции по сравнению с максвелловской плазмой, а также то, что удержание и замедление быстрых ионов в целом соответствуют предсказаниям классической теории кулоновских столкновений.

12
Strachan J.D., Batha S., Beer M., et al. TFTR DT experiments // Plasma Physics and Controlled Fusion. 1997. Vol. 39, no. 12B. P. B103–B114. DOI: 10.1088/07413335/39/12B/008
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=4514
    Prefix
    Расчеты показывают, что в различных магнитных ловушках соотношение «быстрого» и «теплого» компонентов может быть близко к единице [11]. Эксперименты по инжекционному нагреву плазмы в токамаке TFTR
    Exact
    [12, 13]
    Suffix
    показали значительное увеличение скорости термоядерной реакции по сравнению с максвелловской плазмой, а также то, что удержание и замедление быстрых ионов в целом соответствуют предсказаниям классической теории кулоновских столкновений.

13
Hawryluk R.J., Batha S., Blanchard W., et al. Fusion plasma experiments on TFTR: A 20 year retrospective // Physics of Plasmas. 1998. Vol. 5. P. 1577–1589. DOI: 10.1063/1.872825
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=4514
    Prefix
    Расчеты показывают, что в различных магнитных ловушках соотношение «быстрого» и «теплого» компонентов может быть близко к единице [11]. Эксперименты по инжекционному нагреву плазмы в токамаке TFTR
    Exact
    [12, 13]
    Suffix
    показали значительное увеличение скорости термоядерной реакции по сравнению с максвелловской плазмой, а также то, что удержание и замедление быстрых ионов в целом соответствуют предсказаниям классической теории кулоновских столкновений.

14
Клеммоу Ф., Доуэрти Дж. Электродинамика частиц и плазмы: пер. с англ. М.: Мир, 1996. 528 с.
Total in-text references: 3
  1. In-text reference with the coordinate start=5060
    Prefix
    Постановка задачи настоящего исследования заключается в анализе рабочего режима нейтронного источника на основе токамака в плазменно-пучковом режиме. Предполагается, что в таком режиме инжектируемые частицы образуют «сдвинутое» максвелловское распределение по скоростям
    Exact
    [14]
    Suffix
    . Особенность настоящего исследования состоит в том, что такой подход позволяет учесть относительное движение компонентов. Основные положения модели энергобаланса плазмы Расчет параметров плазмы в токамаке-реакторе и баланса энергии выполнен по ранее развитой модели [15–17], верифицированной на режимах ITER [18].

  2. In-text reference with the coordinate start=8356
    Prefix
    Для этого случая известны приближенные решения [20, 22]. Время релаксации пучка примерно равно времени замедления s. В настоящем исследовании для учета скорости пучка используется приближение «сдвинутого» максвелловского распределения
    Exact
    [14]
    Suffix
    . Принято, что инжектируются атомы дейтерия. Инжекция восполняет как потери энергии, так и потери дейтерия. Предполагается, что потери трития восполняются инжекцией крупинок (пеллет). При движении компонентов плазмы друг относительно друга с большой скоростью V, скорость сталкивающихся частиц в среднем становится выше на величину относительной скорости движения компоненто

  3. In-text reference with the coordinate start=12336
    Prefix
    При этом возможно значительное увеличение скорости реакции в плазменно-пучковом режиме по сравнению с максвелловской плазмой. Особенностью рассмотренного режима является «сдвинутое» максвелловское распределение
    Exact
    [14]
    Suffix
    быстрых ионов по скоростям. Показано, что использование пространственно нуль-мерного приближения не приводит к завышению коэффициента усиления мощности Q. Нейтронный источник с мощным инжекционным нагревом выглядит перспективным устройством, которое вполне способно стать первым практическим приложением термоядерного синтеза в энергетике.

15
Чирков А.Ю. О возможной концепции токамака-реактора с альтернативным термоядерным циклом D–3He // Вопросы атомной науки и техники. Сер. Термоядерный синтез. 2001. Вып. 2. С. 37–43.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5338
    Prefix
    Особенность настоящего исследования состоит в том, что такой подход позволяет учесть относительное движение компонентов. Основные положения модели энергобаланса плазмы Расчет параметров плазмы в токамаке-реакторе и баланса энергии выполнен по ранее развитой модели
    Exact
    [15–17]
    Suffix
    , верифицированной на режимах ITER [18]. Баланс энергии в плазме с инжекционным нагревом выражается уравнением E th fastfusninjrad E fPPPP  (1))(, (1) где Pfus – термоядерная мощность, Pn – мощность в нейтронах, Pinj – поглощенная мощность инжекции, Prad – мощность излучения, Eth – тепловая энергия плазмы, E – время удержания энергии, ffast – доля потерь энергии быстрых частиц

16
Чирков А.Ю. О возможности использования D–3He-цикла с наработкой 3He в термоядерном реакторе на основе сферического токамака // Журнал технической физики. 2006. Т. 76, No 9. С. 51–54.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5338
    Prefix
    Особенность настоящего исследования состоит в том, что такой подход позволяет учесть относительное движение компонентов. Основные положения модели энергобаланса плазмы Расчет параметров плазмы в токамаке-реакторе и баланса энергии выполнен по ранее развитой модели
    Exact
    [15–17]
    Suffix
    , верифицированной на режимах ITER [18]. Баланс энергии в плазме с инжекционным нагревом выражается уравнением E th fastfusninjrad E fPPPP  (1))(, (1) где Pfus – термоядерная мощность, Pn – мощность в нейтронах, Pinj – поглощенная мощность инжекции, Prad – мощность излучения, Eth – тепловая энергия плазмы, E – время удержания энергии, ffast – доля потерь энергии быстрых частиц

17
Чирков А.Ю. Малорадиоактивный термоядерный реактор на основе сферического токамака с сильным магнитным полем // Наука и образование МГТУ им. Н.Э. Баумана. Электрон. журн. 2011. No 3. Режим доступа: http://technomag.edu.ru/doc/167577.html (дата обращения 05.04.2015).
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5338
    Prefix
    Особенность настоящего исследования состоит в том, что такой подход позволяет учесть относительное движение компонентов. Основные положения модели энергобаланса плазмы Расчет параметров плазмы в токамаке-реакторе и баланса энергии выполнен по ранее развитой модели
    Exact
    [15–17]
    Suffix
    , верифицированной на режимах ITER [18]. Баланс энергии в плазме с инжекционным нагревом выражается уравнением E th fastfusninjrad E fPPPP  (1))(, (1) где Pfus – термоядерная мощность, Pn – мощность в нейтронах, Pinj – поглощенная мощность инжекции, Prad – мощность излучения, Eth – тепловая энергия плазмы, E – время удержания энергии, ffast – доля потерь энергии быстрых частиц

18
Chirkov A.Yu. Low radioactivity fusion reactor based on the spherical tokamak with a strong magnetic field // Journal of Fusion Energy. 2013. Vol. 32, no. 2. P. 208–214.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5379
    Prefix
    Особенность настоящего исследования состоит в том, что такой подход позволяет учесть относительное движение компонентов. Основные положения модели энергобаланса плазмы Расчет параметров плазмы в токамаке-реакторе и баланса энергии выполнен по ранее развитой модели [15–17], верифицированной на режимах ITER
    Exact
    [18]
    Suffix
    . Баланс энергии в плазме с инжекционным нагревом выражается уравнением E th fastfusninjrad E fPPPP  (1))(, (1) где Pfus – термоядерная мощность, Pn – мощность в нейтронах, Pinj – поглощенная мощность инжекции, Prad – мощность излучения, Eth – тепловая энергия плазмы, E – время удержания энергии, ffast – доля потерь энергии быстрых частиц (принято ffast = 0.05).

19
Bosh H.-S., Hale G.M. Improved formulas for fusion cross-sections and thermal reactivities // Nuclear Fusion. 1992. Vol. 32, no. 4. P. 611–631. DOI: 10.1088/0029-5515/32/4/I07
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=7565
    Prefix
    Температура электронов Te может отличаться от температуры ионов (в зависимости от условий нагрева). Здесь для упрощения анализа мы приняли Te = Ti = T. Для сечения реакции используем аппроксимирующие зависимости
    Exact
    [19]
    Suffix
    . Сечение D– T-реакции достигает максимума при энергии сталкивающихся ядер E = 100–200 кэВ. При уменьшении энергии сечение резко падает. Для параметра скорости v в максвелловской плазме можно воспользоваться формулами [19].

  2. In-text reference with the coordinate start=7791
    Prefix
    Сечение D– T-реакции достигает максимума при энергии сталкивающихся ядер E = 100–200 кэВ. При уменьшении энергии сечение резко падает. Для параметра скорости v в максвелловской плазме можно воспользоваться формулами
    Exact
    [19]
    Suffix
    . В рассматриваемых условиях необходимо учитывать наличие быстрых частиц. Функция распределения быстрых частиц по скоростям может быть найдена в результате численного решения уравнения Фоккера–Планка [20, 21].

20
Чирков А.Ю., Хвесюк В.И. К расчету функций распределения высокоэнергетичных ионов по скоростям // Вопросы атомной науки и техники. Сер. Термоядерный синтез. 2003. Вып. 1. С. 55–65.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=8005
    Prefix
    В рассматриваемых условиях необходимо учитывать наличие быстрых частиц. Функция распределения быстрых частиц по скоростям может быть найдена в результате численного решения уравнения Фоккера–Планка
    Exact
    [20, 21]
    Suffix
    . Замедление быстрых частиц хорошо описывается классической теорией кулоновских столкновений. Для этого случая известны приближенные решения [20, 22]. Время релаксации пучка примерно равно времени замедления s.

  2. In-text reference with the coordinate start=8158
    Prefix
    Функция распределения быстрых частиц по скоростям может быть найдена в результате численного решения уравнения Фоккера–Планка [20, 21]. Замедление быстрых частиц хорошо описывается классической теорией кулоновских столкновений. Для этого случая известны приближенные решения
    Exact
    [20, 22]
    Suffix
    . Время релаксации пучка примерно равно времени замедления s. В настоящем исследовании для учета скорости пучка используется приближение «сдвинутого» максвелловского распределения [14]. Принято, что инжектируются атомы дейтерия.

21
Чирков А.Ю. Численное решение уравнения Фоккера–Планка для моделирования модифицированных газодинамических режимов плазмы в магнитной ловушке с нагревом интенсивными атомарными пучками // Физико-химическая кинетика в газовой динамике. 2011. Т. 11. Режим доступа: http://chemphys.edu.ru/media/files/201102-01-029_Chirkov.pdf (дата обращения 05.04.2015).
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8005
    Prefix
    В рассматриваемых условиях необходимо учитывать наличие быстрых частиц. Функция распределения быстрых частиц по скоростям может быть найдена в результате численного решения уравнения Фоккера–Планка
    Exact
    [20, 21]
    Suffix
    . Замедление быстрых частиц хорошо описывается классической теорией кулоновских столкновений. Для этого случая известны приближенные решения [20, 22]. Время релаксации пучка примерно равно времени замедления s.

22
Чирков А.Ю. Энергетическая эффективность альтернативных термоядерных систем с магнитным удержанием плазмы // Ядерная физика и инжиниринг. 2013. Т. 4, No 11–12. С. 1050–1059.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=8158
    Prefix
    Функция распределения быстрых частиц по скоростям может быть найдена в результате численного решения уравнения Фоккера–Планка [20, 21]. Замедление быстрых частиц хорошо описывается классической теорией кулоновских столкновений. Для этого случая известны приближенные решения
    Exact
    [20, 22]
    Suffix
    . Время релаксации пучка примерно равно времени замедления s. В настоящем исследовании для учета скорости пучка используется приближение «сдвинутого» максвелловского распределения [14]. Принято, что инжектируются атомы дейтерия.

  2. In-text reference with the coordinate start=9028
    Prefix
    Это увеличивает параметр скорости реакции по сравнению с максвелловской плазмой. Использование «сдвинутой» максвелловской функцией распределения по скоростям при расчете параметра скорости реакции приводит к выражению
    Exact
    [22]
    Suffix
                      0 2 22 () 2 () sinhexp 2 2 vvv vv vd kT MV kT MV kT M Viii , (4) где k – постоянная Больцмана, M – приведенная масса сталкивающихся частиц. Результаты расчетов Результаты расчетов представлены в таблице.