The 6 reference contexts in paper Tun Tun Lin, V. Shagaev V., В. Шагаев В., Тун Тун Лин (2016) “Поверхностные магнитостатические волны в плёнках кубических ферритов, ориентированных вдоль кристаллографических плоскостей симметрии // Surface Magnetostatic Waves in Films of the Cubic Ferrites Oriented Along the Crystallographic Planes of Symmetry” / spz:neicon:technomag:y:2015:i:5:p:1-25

  1. Start
    1528
    Prefix
    Ключевые слова: магнитостатическая волна, ферриты, железоиттриевый гранат, магнитная анизотропия, намагниченность, температурный коэффициент частоты Введение Развитие технологии выращивания плёнок ферритов на монокристаллических парамагнитных подложках привело к появлению перспективного научно-технического направления – спин-волновой электроники
    Exact
    [1]
    Suffix
    . К настоящему времени разработаны и выпускаются устройства сверхвысокочастотного диапазона, в которых преобразование сигналов осуществляется с помощью спиновых волн, распространяющихся в тонких плёнках [2].
    (check this in PDF content)

  2. Start
    1742
    Prefix
    К настоящему времени разработаны и выпускаются устройства сверхвысокочастотного диапазона, в которых преобразование сигналов осуществляется с помощью спиновых волн, распространяющихся в тонких плёнках
    Exact
    [2]
    Suffix
    . В длинноволновой части спектра спиновых волн основную роль играет магнитодипольное взаимодействие, а обменное взаимодействие спинов является несущественным. За такими волнами закрепилось название – магнитостатические волны (МСВ).
    (check this in PDF content)

  3. Start
    6175
    Prefix
    Кроме того, переменные векторы должны быть решением системы уравнений, составленной из уравнения движения намагниченности (уравнения Ландау-Лифшица) и уравнений Максвелла в магнитостатическом приближении
    Exact
    [6]
    Suffix
    : effg t MH M 2π,   , (1)  M HHMnnh   effae W 4π 0, (2) 0 rot h, (3) 0π4divmh. (4) Здесь mMM0; g – гиромагнитное отношение (у практически значимых ферритов g2.8 МГц/Э); aW – плотность энергии магнитной анизотропии.
    (check this in PDF content)

  4. Start
    9177
    Prefix
    Необходимость удовлетворения граничным условиям определит связь между круговой частотой и волновым числом. Получаемая при этом зависимость k будет законом дисперсии МСВ. Для рассматриваемой модели возможны следующие типы МСВ
    Exact
    [7]
    Suffix
    . При любом значении φ существуют объемные МСВ с законом дисперсии (π2ωf)                           π1 2 π σ 4πsinφ2 2 arctan222 0 2 0 222 0 2 22 2 0 2 LLn Mgfff ffff L ff ff kd v v v , (9) где  a zz a ezyy a zz a fgHezxxNNMHMNNM000 22 0 π4, (10) φsinπ4 2 000 f22MNNMHNNMHga zz a ezyy a zz a vezxx, (11) Hez – проекция век
    (check this in PDF content)

  5. Start
    29465
    Prefix
    Значения волнового вектора в экстремумах определены формулами: nlkΔπ2m ax, 12Δπ2m innlk, где  ,2 ,1n и 025.2Δl мм – разница расстояний, проходимых интерферирующими волнами. Монокристаллы ЖИГ при K 295T имеют следующие значения магнитных параметров
    Exact
    [8, 9]
    Suffix
    : 1791π40M Гс; 43cH Э; 0.4π40dTMd Гс/○С; dHdT0.39c Э/○С. Согласно развитой теории термостабилизацию частот в таком материале можно реализовать в поле подмагничивания с напряженностью, ограниченной неравенством (31).
    (check this in PDF content)

  6. Start
    31711
    Prefix
    Тогда расчёт нижней граничной частоты можно выполнить по формуле, не учитывающей cH: fgHeeffeMHπ40. В температурном интервале от C 74 до C 96 намагниченность монокристаллов ЖИГ согласно данным работы
    Exact
    [8]
    Suffix
    уменьшается от 2150π40M Гс до 1475π40M Гс. Используя эти значения для оценки 0f в поле 593eH Э, можно рассчитать температурное изменение частоты: 47.0Δ0f ГГц. Такое изменение существенно больше, чем у спектров на рис. 13.
    (check this in PDF content)