The 8 references with contexts in paper A. Buday G., A. Grinchuk P., A. Gromyko V., А. Будай Г., А. Гринчук П., А. Громыко В. (2017) “РАЗРАБОТКА КОНЦЕПЦИИ ПОСТРОЕНИЯ АППАРАТНО-ПРОГРАММНОГО КОМПЛЕКСА МОДУЛЬНОЙ КОНСТРУКЦИИ ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ХАРАКТЕРИСТИК АНТЕННЫХ СИСТЕМ ПО ИЗМЕРЕНИЯМ В БЛИЖНЕЙ ЗОНЕ // DEVELOPMENT OF CONCEPT OF HARDWARE-SOFTWARE COMPLEX OF MODULAR DESIGN FOR DETERMINATION OF ANTENNA SYSTEMS׳ CHARACTERISTICS BASED ON MEASUREMENTS IN THE NEAR FIELD” / spz:neicon:pimi:y:2017:i:2:p:151-159

1
Захарьев, Л.Н. Методы измерения характеристик антенн СВЧ / Л.Н. Захарьев, В.И. Турчин, Н.М. Цейтлин. – М., 1985. – 368с.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=8708
    Prefix
    Теоретические основы такого методологического подхода заложены в классических работах по электродинамике и теории антенн, а их практическое приложение непосредственно к антенным измерениям началось в конце прошлого века
    Exact
    [1, 2]
    Suffix
    . Теоретически было показано, что измерения поля излучения антенн в ближней зоне возможно на нескольких типах поверхностей: плоской, цилиндрической и сферической. Для каждого типа поверхности были предложены уравнения, связывающие структуру полей в ближней и дальней зонах.

  2. In-text reference with the coordinate start=18726
    Prefix
    Кроме того, измерения необходимо проводить в специальных помещениях, обеспечивающих высокий уровень безэховости (экранированных безэховых камерах). Из приведенного описания следует, что с точки зрения аппаратной реализации ближнезонные измерения значительно сложнее, чем прямые измерения в дальней зоне
    Exact
    [1]
    Suffix
    , требуют сложной и дорогостоящей измерительной аппаратуры и оборудования. Поэтому предложения по оптимизации структуры измерительных комплексов являются актуальными. Рассмотрим обобщенные структурные схемы измерительных комплексов для измерений по плоскости, цилиндру и сфере (рисунок 2).

2
Бахрах, Л.Д. Методы измерения излучающих систем в ближней зоне / Л.Д. Бахрах, С.Д. Кременецкий, А.П. Курочкин. – Л., 1985. – 272 с.
Total in-text references: 4
  1. In-text reference with the coordinate start=8708
    Prefix
    Теоретические основы такого методологического подхода заложены в классических работах по электродинамике и теории антенн, а их практическое приложение непосредственно к антенным измерениям началось в конце прошлого века
    Exact
    [1, 2]
    Suffix
    . Теоретически было показано, что измерения поля излучения антенн в ближней зоне возможно на нескольких типах поверхностей: плоской, цилиндрической и сферической. Для каждого типа поверхности были предложены уравнения, связывающие структуру полей в ближней и дальней зонах.

  2. In-text reference with the coordinate start=13226
    Prefix
    Также определим сферическую систему координат, в которой угол φ (азимутальный угол) – угол между осью x и проекцией волнового вектора k на измеряемую поверхность, угол θ (угол места) – угол между осью z вектором k. Тогда: kx = k sinθ cosφ; ky = k sinθ sinφ; kz = k cosθ. Компоненты вектора Е в дальней зоне могут быть представлены в виде
    Exact
    [2]
    Suffix
    : А = je-jkR/λR. Функции Sx,y (kx, kу) определяются выражением: где Еxy(x, y) – тангенциальные составляющие вектора электрического поля, измеренного на плоскости. В случае, если измеряемое поле излучения линейно поляризовано, ориентацией системы координат возможно одну из составляющих Еx или Еy сделать равной нулю.

  3. In-text reference with the coordinate start=14324
    Prefix
    При этом координаты z для цилиндрической и декартовой системы координат совпадают, также совпадают и координаты φ и ψ. Тогда составляющие электрического поля в дальней зоне можно представить
    Exact
    [2]
    Suffix
    : Ek,kAkkkSkkxCxCxxCθ()(),=−−222 Ek,kAkkkSkk,xCxCCxCφ()()=−−222 Sk,kEx,Cedxdx,CxCxC(),=()⋅ −∞ +∞ −∞ +∞ −+() ∫∫ jkxkxCC C EAj bh Hr nen o jn θ ()θφφπθsin,,=() =−()∞ ∞ 4∑()2 nnΛ EAj ah Hr ne n n no jn φ θφφπθ, ()=− () () − =−∞ ∞ 4s∑()in, 1 2Λ где Нn(2) (Λr0) – функции Ханкеля второго рода порядка n, Λ = k sin θ; h = k cos θ; величины k и А определены выше; Таким образом, алгоритм определения с

  4. In-text reference with the coordinate start=18400
    Prefix
    необходимый динамический диапазон и требуемые точности измерений в заданном частотном диапазоне, контроллер ввода цифровых данных в компьютер и программное обеспечение для проведения математических расчетов, визуализации и хранения результатов. Требования к параметрам поверхности измерения, величинам расстояний между отсчетами (дискретам) и др. теоретически определены (см. например
    Exact
    [2]
    Suffix
    ). Кроме того, измерения необходимо проводить в специальных помещениях, обеспечивающих высокий уровень безэховости (экранированных безэховых камерах). Из приведенного описания следует, что с точки зрения аппаратной реализации ближнезонные измерения значительно сложнее, чем прямые измерения в дальней зоне [1], требуют сложной и дорогостоящей измерительной аппаратуры и обор

3
Курочкин, А.П. Теория и техника антенных измерений / А.П. Курочкин // Антенны. – 2009. – No 7. – С. 39–45.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=9368
    Prefix
    Для антенн с плоским излучающим раскрывом и формирующих поле излучения со значительным ослаблением амплитудных значений поля излучения на краю раскрыва (коэффициент усиления антенны не менее 15 дБ), преимущества имеют измерения на плоской поверхности
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Для сложных антенных систем, таких, как система антенна-обтекатель, у которых продольные размеры значительно превышают размеры излучающего раскрыва, применение планарных измерений становится проблематичным.

4
Виноградов, А.Д. Методика антенных измерений, их современное применение и автоматизация / А.Д. Виноградов // Антенны. – 2010. – No 5. – С. 15–21.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=9805
    Prefix
    Для полного восстановления пространственной ДН необходимо измерение АФР поля на замкнутой поверхности, охватывающей измеряемую антенную систему, что возможно только при измерении поля на сферической поверхности
    Exact
    [4]
    Suffix
    . Методы ближнезонных измерений характеристик антенн сформировались в отдельное направление. На начальном этапе их разработки много внимания уделялось методологии проведения измерений, анализу погрешностей измерения и методов повышения точности и достоверности измерений, быстродействию программного обеспечения.

5
Васендин, С.В. Исследование антенн и характеристик рассеяния радиолокационных объектов по планарным измерениям в ближней зоне / С.В. Васендин, А.В. Кирпанев // Успехи современной радиоэлектроники. – 2013. – No 2. – С. 63–68.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=13860
    Prefix
    Из приведенных выражений следует, что составляющие векторов электрического поля представляют собой спектры плоских волн в виде линейной комбинации преобразований Фурье от функций распределения компонент тангенциальных составляющих вектора электрического поля, измеренного на плоской поверхности
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    . В цилиндрической системе координат Введем на цилиндрической поверхности измерения радиуса r0, полностью охватывающей антенную систему, координаты z, ψ, а характеристики будем определять как функции в сферической системе координат φ, θ, определенной выше.

6
Малай, И.М. Применение метода статистических испытаний для оценки метрологических характеристик антенных автоматизированных измерительных комплексов ближней зоны / И.М. Малай, М.С. Шкуркин. – Антенны. – 2014. – No 12. – С. 50–55.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=13860
    Prefix
    Из приведенных выражений следует, что составляющие векторов электрического поля представляют собой спектры плоских волн в виде линейной комбинации преобразований Фурье от функций распределения компонент тангенциальных составляющих вектора электрического поля, измеренного на плоской поверхности
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    . В цилиндрической системе координат Введем на цилиндрической поверхности измерения радиуса r0, полностью охватывающей антенную систему, координаты z, ψ, а характеристики будем определять как функции в сферической системе координат φ, θ, определенной выше.

7
Кирпанев, А.В. Особенности измерения характеристик излучения системы антенна–фрагмент носителя по измерениям на сфере / А.В. Кирпанев, В.С. Назаров // Успехи современной радиоэлектроники. – 2013. – No 2. – С. 69–74.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=15506
    Prefix
    В сферической системе координат Решение уравнения Максвелла в сферической системе координат для комплексных амплитуд тангенциальных составляющих вектора электрического поля позволяет представить электромагнитное поле Er(θ, φ, r) на поверхности сферы радиуса r, охватывающей излучающую систему в виде разложения по векторным сферическим функциям (гармоникам)
    Exact
    [7]
    Suffix
    : Векторные сферические функции Mmn, Nmn и комплексные коэффициенты Amn, Bmn, определяющиеся из условий ортогональности векторных сферических гармоник Mmn, Nmn на поверхности измерения радиуса r0, выражаются через полиномы Лежандра сферические функции Ханкеля и тангенциальные составляющие вектора E на сферической поверхности радиуса r0: где θ0, φ0 – орты сферической систе

8
Арфкен, Г. Математические методы в физике / Г. Арфкен. – М., 1970. – 524 с.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=16290
    Prefix
    Составляющие поля Eθ, Eφ в дальней зоне излучающей системы представляются в виде: Из приведенных выражений следует, что для вычислений по координате φ можно применить алгоритм быстрого преобразования Фурье, поскольку в явном виде представлено преобразование Фурье. В то же время полиномы Лежандра можно представить в виде конечного ряда Фурье
    Exact
    [8]
    Suffix
    : где – числовые коэффициенты, полученные на основании формул представления присоединенных функций Лежандра первого рода в виде конечного ряда по индексам n, m, k. Это позволяет представить коэффициенты Amn, Bmn в виде: ahdEzeedznjnjhz()(,),= −∞ +∞ − −− ∫∫ψψψ π π ψ bhdEzeedznzjnjhz()(,).= −∞ +∞ − −− ∫∫ψψ π π ψ EMNr n1 N m-n n ()θφrAmnmnmnmnB,,.