The 12 references with contexts in paper D. Komar I., R. Lukashevich V., V. Guzov D., S. Kutsen A., Д. Комар И., Р. Лукашевич В., В. Гузов Д., С. Кутень А. (2016) “ФОРМИРОВАНИЕ ПОЛЯ ЗАХВАТНОГО ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ДО 10 МэВ ДЛЯ МЕТРОЛОГИЧЕСКОГО ОБЕСПЕЧЕНИЯ ПРИБОРОВ РАДИАЦИОННОЙ ЗАЩИТЫ // NEUTRON CAPTURE GAMMA RAY FIELD WITH ENERGY TO 10 MeV FOR METROLOGICAL SUPPORT OF RADIATION PROTECTION DEVICES” / spz:neicon:pimi:y:2016:i:3:p:296-304

1
Nakashima, Y. Gamma-Ray Energy Spectra Observed around a Nuclear Reactor / Y. Nakashima, S. Minato, M. Kawano // Journal of Radiation Research. – 1971. – Vol. 12, no. 4. – P. 138–147.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8473
    Prefix
    В спектре гамма-излучения, вылетающего из активной зоны реактора, на фоне непрерывного распределения хорошо различимы пики захватного гаммаизлучения, возникающего при взаимодействии тепловых нейтронов с ядрами 57Fe, 58Fe, 54Cr, 59Ni и водорода
    Exact
    [1, 2]
    Suffix
    . Для метрологического обеспечения измерений необходимо знание отклика средств измерений в пределах рабочего энергетического диапазона. Корректная энергетическая калибровка предполагает наличие в эталонном спектре одиночных линий с известной энергией.

2
Itsumasa, U. Systematics of Gamma-Ray Energy Spectra for Classification of Workplaces around a Nuclear Facility / U. Itsumasa, T. Tadashi // J. Jpn. Health Phys. Soc. – 1985. – Vol. 3. – P. 1440–1443.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8473
    Prefix
    В спектре гамма-излучения, вылетающего из активной зоны реактора, на фоне непрерывного распределения хорошо различимы пики захватного гаммаизлучения, возникающего при взаимодействии тепловых нейтронов с ядрами 57Fe, 58Fe, 54Cr, 59Ni и водорода
    Exact
    [1, 2]
    Suffix
    . Для метрологического обеспечения измерений необходимо знание отклика средств измерений в пределах рабочего энергетического диапазона. Корректная энергетическая калибровка предполагает наличие в эталонном спектре одиночных линий с известной энергией.

3
Беланова, Т.С. Радиационный захват нейтронов / Т.С. Беланова, А.В. Игнатюк, А.Б. Пащенко. – М. : Энергоатомиздат, 1986. – 248 с.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=9153
    Prefix
    Гамма-кванты с энергиями более 3 МэВ могут быть получены в результате радиационного захвата нейтрона ядром атома, т.е. ядерной реакции (n, γ). Сечение реакции радиационного захвата нейтронов увеличивается с уменьшением энергии нейтронов
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Каждый изотоп обладает своим уникальным набором характеристических энергий захватного излучения. Быстрые нейтроны от радионуклидных источников могут быть замедлены до тепловых энергий при помощи водородосодержащих замедлителей (полиэтилен, парафин, вода) и направлены на специальную мишень.

4
Bermann, F. ed. Capture Gamma Ray Beam for the Calibration of Radioprotection Dosemeters between 5 and 9 MeV / F. Bermann [et al.] // Radiation Protection Dosymetry. – 1990. – Vol. 30. – P. 237–243.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=10326
    Prefix
    Поэтому материалы необходимо подбирать с небольшими сечениями радиационного захвата нейтронов и с характеристическими линиями, значительно отличающимися по энергии от линий мишени. Для энергетической калибровки до 7 МэВ в качестве мишени можно использовать титан, а по энергии до 10 МэВ – никель
    Exact
    [4, 5]
    Suffix
    . К настоящему времени известны примеры построения источника захватного гамма-излучения на основе 252Cf и 241Am-Be-источников нейтронного излучения [6, 7]. Целью данной работы являлось экспериментальное и теоретическое (при помощи моделирования методами Монте-Карло) исследование возможности применения стандартного коллиматора тепловых нейтронов установки поверочной нейтронного изл

5
Troubetzcoy, E. Complication of Information on Gamma-Ray Spectra Resulting from Thermal-Neutron Capture / E. Troubetzcoy, H.A. Goldstein. – Oak Ridge National Laboratory, 1960. – 78 p.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=10326
    Prefix
    Поэтому материалы необходимо подбирать с небольшими сечениями радиационного захвата нейтронов и с характеристическими линиями, значительно отличающимися по энергии от линий мишени. Для энергетической калибровки до 7 МэВ в качестве мишени можно использовать титан, а по энергии до 10 МэВ – никель
    Exact
    [4, 5]
    Suffix
    . К настоящему времени известны примеры построения источника захватного гамма-излучения на основе 252Cf и 241Am-Be-источников нейтронного излучения [6, 7]. Целью данной работы являлось экспериментальное и теоретическое (при помощи моделирования методами Монте-Карло) исследование возможности применения стандартного коллиматора тепловых нейтронов установки поверочной нейтронного изл

6
Kroupa, M. Wide energy range gamma-ray calibration source / M. Kroupa, C. Granja, Z. Janout // Journal of Instrumentation. – 2011. – No. 6. – 12 p.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=10483
    Prefix
    Для энергетической калибровки до 7 МэВ в качестве мишени можно использовать титан, а по энергии до 10 МэВ – никель [4, 5]. К настоящему времени известны примеры построения источника захватного гамма-излучения на основе 252Cf и 241Am-Be-источников нейтронного излучения
    Exact
    [6, 7]
    Suffix
    . Целью данной работы являлось экспериментальное и теоретическое (при помощи моделирования методами Монте-Карло) исследование возможности применения стандартного коллиматора тепловых нейтронов установки поверочной нейтронного излучения (УПН-АТ140, УП «АТОМТЕХ») с 238Pu- Be источником нейтронов (типа ИБН- 8-6), как источника гаммаизлучения в диапазоне энергий до 10 МэВ для

  2. In-text reference with the coordinate start=13025
    Prefix
    Титан и никель имеют наибольшие сечения захвата тепловых нейтронов в области до 7 и до 10 МэВ соответственно. В таблице приведены наиболее интенсивные линии захватного излучения для материалов коллиматора, стен помещения, воздуха и мишеней из никеля и титана [10]. В работах
    Exact
    [6, 7]
    Suffix
    приводятся примеры построения источников захватного гамма-излучения на основе 252Cf и 241Am-Be-источников нейтронного излучения. Из опубликованных в этих работах экспериментальных спектров видно, что наиболее интенсивные пики (кроме пиков от мишени) соответствуют захвату теплового нейтрона на ядре водорода (2,223 МэВ), образованию пар (0,511 МэВ) и (α,n)-реакции на бериллии в источ

7
Rogers, J.G. A 7–9 MeV isotopic gamma-ray source for detector testing / J.G. Rogers, M.S. Andreaco, C. Moisan // Nuclear Instruments and Metods in Physics Research. – 1998. – Vol. 413. – P. 249–254.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=10483
    Prefix
    Для энергетической калибровки до 7 МэВ в качестве мишени можно использовать титан, а по энергии до 10 МэВ – никель [4, 5]. К настоящему времени известны примеры построения источника захватного гамма-излучения на основе 252Cf и 241Am-Be-источников нейтронного излучения
    Exact
    [6, 7]
    Suffix
    . Целью данной работы являлось экспериментальное и теоретическое (при помощи моделирования методами Монте-Карло) исследование возможности применения стандартного коллиматора тепловых нейтронов установки поверочной нейтронного излучения (УПН-АТ140, УП «АТОМТЕХ») с 238Pu- Be источником нейтронов (типа ИБН- 8-6), как источника гаммаизлучения в диапазоне энергий до 10 МэВ для

  2. In-text reference with the coordinate start=13025
    Prefix
    Титан и никель имеют наибольшие сечения захвата тепловых нейтронов в области до 7 и до 10 МэВ соответственно. В таблице приведены наиболее интенсивные линии захватного излучения для материалов коллиматора, стен помещения, воздуха и мишеней из никеля и титана [10]. В работах
    Exact
    [6, 7]
    Suffix
    приводятся примеры построения источников захватного гамма-излучения на основе 252Cf и 241Am-Be-источников нейтронного излучения. Из опубликованных в этих работах экспериментальных спектров видно, что наиболее интенсивные пики (кроме пиков от мишени) соответствуют захвату теплового нейтрона на ядре водорода (2,223 МэВ), образованию пар (0,511 МэВ) и (α,n)-реакции на бериллии в источ

8
Briesmeister, J.F. ed. MCNP-A General Monte Carlo N-Paticle Transport Code, Version 4В. / J.F. Briestmeister. – Report LA-12625-M.-Los Alamos. – NM : Los Alamos National Laboratory, 1997. – 736 p.
Total in-text references: 3
  1. In-text reference with the coordinate start=11082
    Prefix
    нейтронов установки поверочной нейтронного излучения (УПН-АТ140, УП «АТОМТЕХ») с 238Pu- Be источником нейтронов (типа ИБН- 8-6), как источника гаммаизлучения в диапазоне энергий до 10 МэВ для поверки и калибровки спектрометров и дозиметров гамма-излучения в расширенном диапазоне энергий. Монте-Карло моделирование проводилось с помощью кода MCNP (версия MCNP 4b)
    Exact
    [8]
    Suffix
    . Материалы и методы В лабораторной практике для получения гамма-излучения с энергиями до 10 МэВ удобно использовать радиационный захват тепловых нейтронов из-за низкой пороговой энергии реакции (тепловые энергии), больших сечений захвата тепловых нейтронов (единицы барн), широкой распространенности и доступности радионуклидных источников нейтронов, которые создают стационарное во времени нейт

  2. In-text reference with the coordinate start=13775
    Prefix
    Если проблему присутствия в спектре гамма-линий с энергией 4,439 МэВ от радионуклидного источника можно решить применением источника спонтанного деления на основе 252Cf, то уменьшить интенсивность водородной линии можно только дополнительной фильтрацией. Моделирование проводилось с помощью кода MCNP-4b
    Exact
    [8]
    Suffix
    . В работе [9] описывается разработка Монте-Карло модели коллиматора тепловых нейтронов, 238Pu-Be-источника ИБН-8-6 и помещения. В сформированной Монте-Карло модели для определения характеристик поля захватного гамма-излучения в заданной точке, необходимо учитывать распространение и нейтронов и фотонов.

  3. In-text reference with the coordinate start=17788
    Prefix
    Энергетическое распределение плотности потока фотонов от мишени из никеля рассчитывалось для сферы радиусом 1 мм, расположенной на расстоянии 70 см от центра источника нейтронов, при помощи карты tally F4
    Exact
    [8]
    Suffix
    . Расчеты проводились с различными толщинами алюминиевого экрана. Результат был нормирован на выход нейтронов из источника (рисунок 2). Из приведенного спектра видно, что такой способ фильтрации позволяет уменьшить интенсивность гамма-излучения в области с энергией меньше энергии захвата на протоне 2,223 МэВ, но при этом также сильно снижается интенсивность линий никеля.

9
Комар, Д.И. Монте-Карло моделирование метрологических характеристик установки поверочной нейтронного излучения УПН-АТ140 / Д.И. Комар, С.А. Кутень, В.Д. Гузов // Экологический вестник. – 2016. – No 3 (37). – C. 54–61.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=12496
    Prefix
    0,11200,177 7N5,269; 5,297; 5,5330,0236; 0,0168; 0,01550,0795 48Cd0,245; 0,558; 0,651274; 1860; 3582522 24Cr7,938; 8,884; 9,7190,424; 0,78; 0,263,07 26Fe0,352; 7,631; 7,6450,273; 0,653; 0,5492,56 29Cu0,159; 0,278; 7,9150,648; 0,893; 0,8693,795 22Ti0,341; 1,381; 1,586; 6,418; 6,7601,84; 5,18; 0,624; 1,96; 2,97;6,08 28Ni6,837; 7,536; 7,819; 8,533; 8,9980,458; 0,190; 0,336; 0,721; 1,494,39 энергий
    Exact
    [9]
    Suffix
    . Размещение мишени на выходе коллиматора позволит получить поле гамма-излучения с определенными энергиями. Для эталонного поля захватного гамма-излучения в диапазоне от 4 до 10 МэВ целесообразно использовать мишени из титана и никеля [10].

  2. In-text reference with the coordinate start=13789
    Prefix
    Если проблему присутствия в спектре гамма-линий с энергией 4,439 МэВ от радионуклидного источника можно решить применением источника спонтанного деления на основе 252Cf, то уменьшить интенсивность водородной линии можно только дополнительной фильтрацией. Моделирование проводилось с помощью кода MCNP-4b [8]. В работе
    Exact
    [9]
    Suffix
    описывается разработка Монте-Карло модели коллиматора тепловых нейтронов, 238Pu-Be-источника ИБН-8-6 и помещения. В сформированной Монте-Карло модели для определения характеристик поля захватного гамма-излучения в заданной точке, необходимо учитывать распространение и нейтронов и фотонов.

10
Choi, H.D. Database of promt gamma-rays from slow neutron capture for elemental analysis / H.D. Choi, R.B. Firestone, R.B. Lindstorm. – Vienna : International atomic Energy Agency, 2006. – 252 p.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=12737
    Prefix
    Размещение мишени на выходе коллиматора позволит получить поле гамма-излучения с определенными энергиями. Для эталонного поля захватного гамма-излучения в диапазоне от 4 до 10 МэВ целесообразно использовать мишени из титана и никеля
    Exact
    [10]
    Suffix
    . Титан и никель имеют наибольшие сечения захвата тепловых нейтронов в области до 7 и до 10 МэВ соответственно. В таблице приведены наиболее интенсивные линии захватного излучения для материалов коллиматора, стен помещения, воздуха и мишеней из никеля и титана [10].

  2. In-text reference with the coordinate start=13010
    Prefix
    Титан и никель имеют наибольшие сечения захвата тепловых нейтронов в области до 7 и до 10 МэВ соответственно. В таблице приведены наиболее интенсивные линии захватного излучения для материалов коллиматора, стен помещения, воздуха и мишеней из никеля и титана
    Exact
    [10]
    Suffix
    . В работах [6, 7] приводятся примеры построения источников захватного гамма-излучения на основе 252Cf и 241Am-Be-источников нейтронного излучения. Из опубликованных в этих работах экспериментальных спектров видно, что наиболее интенсивные пики (кроме пиков от мишени) соответствуют захвату теплового нейтрона на ядре водорода (2,223 МэВ), образованию пар (0,511 МэВ) и (α,n)-реакции н

11
Kopecky, J. Ed. Atlas of Neutron Capture Cross Sections/ J. Kopecky. – Vienna : International atomic Energy Agency, 1997. – 370 p.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=21947
    Prefix
    Такой фильтр будет незначительно влиять на тепловую компоненту пучка нейтронов и сильно ослаблять гамма-излучение от остальных источников. Из материалов с высоким атомным номером наиболее доступны вольфрам (Z = 74) и свинец (Z = 82). Вольфрам имеет большое сечение захвата тепловых нейтронов (σγz = 18,39 барн)
    Exact
    [11]
    Suffix
    , поэтому в качестве материала фильтра был выбран свинец. Фильтр из свинцовых пластин должен размещаться перед мишенью, а полиэтилен – после мишени. На рисунке 5 представлена Монте-Карло модель коллиматора тепловых нейтронов с фильтром из свинца и полиэтиленовым отражателем.

12
Машкович, В.П. Защита от ионизирующих излучений / В.П. Машкович, А.В. Кудрявцева. – М: Столица, 2013. – 494 с.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=23530
    Prefix
    Для 3 см свинца интенсивность линии никеля уменьшилась в 1,28 раза, а линия 2,223 МэВ уменьшилась в 2,35 раза. Если использовать алюминиевый фильтр после мишени, то при ослаблении никеля в 1,28 раз, пик 2,223 МэВ ослабился бы только в 1,47 раз, а если использовать свинец – то в 1,24 раза
    Exact
    [12]
    Suffix
    . Заключение Теоретически и экспериментально подтверждена возможность получения и использования поля захватного гамма-излучения, формируемого коллиматором тепловых нейтронов поверочной установки нейтронного излучения УПН-АТ140 с 238Pu-Be-источником быстрых нейтронов и мишенями из титана и никеля.