The 6 references with contexts in paper P. Loiko A., A. Malyarevich M., K. Yumashev V., П. Лойко А., А. Маляревич М., К. Юмашев В. (2015) “ИЗМЕРИТЕЛЬ ТЕРМИЧЕСКОГО КОЭФФИЦИЕНТА ОПТИЧЕСКОГО ПУТИ ЛАЗЕРНЫХ МАТЕРИАЛОВ // A GAUGE FOR MEASUREMENTS OF THERMAL COEFFICIENT OF THE OPTICAL PATH IN LASER MATERIALS” / spz:neicon:pimi:y:2013:i:2:p:17-21

1
Chenais, S. On thermal effects in solid-state lasers: The case of ytterbium-doped materials / S. Chenais & others // Progress in Quant. Electr. – 2006. – Vol. 30. – P. 89–153.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=963
    Prefix
    Введение Термический коэффициент оптического пути лазерных материалов W – величина, характеризующая изменение длины оптического пути (l·n) для излучения, проходящего через материал, помещенный в лазерный резонатор
    Exact
    [1]
    Suffix
    . Информация о величине W является ключевой для конструирования мощных твердотельных лазеров [2]. В приближении равномерного нагрева материала изменение оптического пути для излучения в резонаторе связано с двумя факторами: 1) зависимостью показателя преломления материала от температуры и 2) изменением длины материала в результате термического расширения [3].

  2. In-text reference with the coordinate start=7605
    Prefix
    При ее разработке учитывались следующие требования к фиксации образца лазерного материала: – образец не должен испытывать механическую нагрузку (в противном случае дополнительный вклад в изменение показателя преломления вносит фотоупругий эффект
    Exact
    [1, 6]
    Suffix
    ); – две противоположные грани образца должны находиться в тепловом контакте с блоками стабилизации температуры для формирования линейного градиента температуры; – остальные грани образца не должны соприкасаться с элементами кюветного отделения (в противном случае распределение температуры в образце не будет линейным); – направление линейного градиента температуры должно быть ортогонал

2
Koechner, W. Solid-State Laser Engineering, 6th ed. / W. Koechner // Springer. – 2006. – Chap. 7.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1055
    Prefix
    Введение Термический коэффициент оптического пути лазерных материалов W – величина, характеризующая изменение длины оптического пути (l·n) для излучения, проходящего через материал, помещенный в лазерный резонатор [1]. Информация о величине W является ключевой для конструирования мощных твердотельных лазеров
    Exact
    [2]
    Suffix
    . В приближении равномерного нагрева материала изменение оптического пути для излучения в резонаторе связано с двумя факторами: 1) зависимостью показателя преломления материала от температуры и 2) изменением длины материала в результате термического расширения [3].

3
Biswal, S. Thermo-optical parameters measured in ytterbium-doped potassium gadolinium tungstate / S. Biswal, S.P. O’Connor, S.R. Bowman // Appl. Opt. – Vol. 44. – P. 3093–3097.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=1329
    Prefix
    В приближении равномерного нагрева материала изменение оптического пути для излучения в резонаторе связано с двумя факторами: 1) зависимостью показателя преломления материала от температуры и 2) изменением длины материала в результате термического расширения
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Первый эффект описывается выражением n = n0+(dn/dT)ΔT+o(ΔT2), где n – показатель преломления среды, нагретой до температуры T; n0 – показатель преломления среды при начальной температуре T0, ΔT=T–T0; dn/dT – температурный коэффициент показателя преломления.

  2. In-text reference with the coordinate start=2686
    Prefix
    излучения в лазерном резонаторе Изменение длины оптического пути, отнесенное к длине материала L и изменению температуры ΔT, называют термическим коэффициентом оптического пути: W = dn/dT+(n–1)α. (1) В настоящее время для определения коэффициента W главным образом используется интерферометрический метод, на его основе реализован ряд экспериментальных установок
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Их недостатки – высокая чувствительность к внешним воздействиям (вибрациям, воздушным потокам, изменению температуры), конструктивная сложность и дороговизна отдельных элементов. Приборы и методы измерений, No 2 (7), 2013 17 Недавно для определения величин W был Блок (1) обеспечивает генерацию непрерывного лазерного излучения на требуемой длине волны.

4
Vatnik, S.M. Thermo-optic coefficients of monoclinic KLu(WO4)2 / S. Vatnik & others // Appl. Phys. B. – 2009. – Vol. 95. – P. 653–656.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=3637
    Prefix
    Блок (4) предназначен для измерения углового отклонения пучка зондирующего лазерного излучения. предложен относительно простой метод, основанный на отклонении пучка лазерного излучения в среде, в которой поддерживается линейный градиент температуры
    Exact
    [4]
    Suffix
    . Целью данной работы является разработка и изготовление прибора для измерения термического коэффициента оптического пути W лазерных материалов, реализующего данный метод. Метод измерения Детальное описание метода отклонения пучка лазерного излучения в среде с линейным градиентом температуры приведено в работе [5].

5
Лойко, П.А. Измерение температурного коэффициента показателя преломления методом отклонения лазерного пучка в среде с линейным градиентом температуры / П.А. Лойко и др. // ПМИ. – 2010. – No 1. – С. 70–77.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=3961
    Prefix
    Целью данной работы является разработка и изготовление прибора для измерения термического коэффициента оптического пути W лазерных материалов, реализующего данный метод. Метод измерения Детальное описание метода отклонения пучка лазерного излучения в среде с линейным градиентом температуры приведено в работе
    Exact
    [5]
    Suffix
    . Суть его состоит в следующем (рисунок 2). Рисунок 3 – Блок-схема измерителя термического коэффициента оптического пути Блок лазерных источников состоит из на бора твердотельных источников лазерного изРисунок 2 – Схема, иллюстрирующая метод отклолучения с длиной волны 405, 532, 652, 810, 980 и 1064 нм (выходное излучение – непрерывное, выходная мощность < 20 мВт, расх

6
Timoshenko, S.P. Theory of Elasticity, 3nd ed. / S.P. Timoshenko, J.N. Goodier / McGraw-Hill. – 1987. – Chap. 13. _____________________________________________________________ 21 W  ; (4) () L ЭКРНХТTL 2.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=7605
    Prefix
    При ее разработке учитывались следующие требования к фиксации образца лазерного материала: – образец не должен испытывать механическую нагрузку (в противном случае дополнительный вклад в изменение показателя преломления вносит фотоупругий эффект
    Exact
    [1, 6]
    Suffix
    ); – две противоположные грани образца должны находиться в тепловом контакте с блоками стабилизации температуры для формирования линейного градиента температуры; – остальные грани образца не должны соприкасаться с элементами кюветного отделения (в противном случае распределение температуры в образце не будет линейным); – направление линейного градиента температуры должно быть ортогонал