The 9 references with contexts in paper L. Belaziorava I., G. Ivlev D., K. Kasparov N., Л. Белозерова И., Г. Ивлев Д., К. Каспаров Н. (2015) “ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ПРИ ИМПУЛЬСНОМ ЛАЗЕРНОМ ОБЛУЧЕНИИ С ВАРЬИРУЕМЫМ НАЧАЛЬНЫМ НАГРЕВОМ // TEMPERATURE MEASUREMENTS UNDER PULSED LASER IRRADIATION WITH VARIED INITIAL HEATING” / spz:neicon:pimi:y:2012:i:2:p:90-94

1
Каспаров, К.Н. Фотоэмиссионный анализ оптического излучения / К.Н. Каспаров. – Минск : Беларусская наука, 2011. – 172 с.
Total in-text references: 3
  1. In-text reference with the coordinate start=1174
    Prefix
    (E-mail: kasparov@inel.bas-net.by) Ключевые слова: платина, температура фазового равновесия, фотоэмиссионной метод. Введение В настоящее время наилучшее временное разрешение у промышленных пирометров составляет 1 мс. Фотоэмиссионный метод оптической пирометрии
    Exact
    [1]
    Suffix
    позволяет создать прибор с временным разрешением 1 мкс. Однако применение этого метода, в частности, из-за косвенного характера измерений и достижения намного меньшего времени измерения, по сравнению с традиционными пирометрическими методами, требует экспериментальной проверки метрологических характеристик метода и установления возможностей приборных средств его реализ

  2. In-text reference with the coordinate start=2330
    Prefix
    Подбирался такой режим, чтобы при облучении нагретого тела накала миллисекундным лазерным импульсом нагреть поверхность платины до образования на ней расплавленного слоя, не доводя тело накала до разрушения. Температура, измеренная по излучению нагретой импульсом поверхности, должна быть равна температуре плавления платины (2042 К). Температура измерялась фотоэмиссионным методом
    Exact
    [1]
    Suffix
    , который позволяет измерять температуру с временным разрешением 1 мкс при малой методической погрешности. Это дает возможность измерять температуру в быстропротекающих тепловых процессах, когда не может быть учтено влияние излучательной способности на измеренное значение температуры.

  3. In-text reference with the coordinate start=8181
    Prefix
    Например, для вольфрама при 1700 К методическая погрешность при измерении температуры методом цветовой (бихроматической) пирометрии равна 22 К [5], тогда как при фотоэмиссионном методе она равна 2 К. Теоретическое обоснование столь слабой зависимости измеренной температуры от излучательной способности приведено в работах
    Exact
    [1, 6–8]
    Suffix
    . Методическая погрешность измерения температуры зависит от значения излучательной способности и селективности ее спектральной характеристики /λ. Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой.

2
Kasparov, K.N. Heated body temperature measurement by spectrometry of photoelectrons / K.N. Kasparov // Measurement Science and Technology. – 1998. – No 9. – P. 1388–1399.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=4465
    Prefix
    Термометрическим свойством является зависимость напряжения токов отсечки, нормированных на постоянную величину, от температуры. Такая методика пригодна для измерения постоянных, но не быстроизменяющихся температур вследствие трудности измерения напряжения отсечки фототока. Ранее
    Exact
    [2]
    Suffix
    по этой методике были выполнены метрологические измерения температуры платины и вольфрама, и оказалось, что методическая погрешность не превышает 0,3 %. Зависимость распределения фотоэлектронов по энергиям от спектрального состава излучения можно определять и в постоянном тормозящем поле.

3
Излучательные свойства твердых материалов / под ред. А.Е. Шейндлина. – М. : Энергия, 1974. – 471 с.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=8605
    Prefix
    Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой. Для вольфрама такая аппроксимация имеет достоверность R 2 = 0,993. На рисунке 3 приведены спектральные характеристики излучательной способности платины (по двум источникам)
    Exact
    [3, 4]
    Suffix
    и вольфрама [3], а также их селективность и методические погрешности. а Рисунок 3 – Спектральные характеристики излучательной способности для платины по разным источникам при Т = 1673 К (1, 2) и вольфрама W при Т = 1700 К (3) Графики для определения методической погрешности ΔТ(ε, ∂ε/∂λ) при постоянной температуре (рисунок 4) содержат линии равной излучательной способности,

  2. In-text reference with the coordinate start=8624
    Prefix
    Для вольфрама такая аппроксимация имеет достоверность R 2 = 0,993. На рисунке 3 приведены спектральные характеристики излучательной способности платины (по двум источникам) [3, 4] и вольфрама
    Exact
    [3]
    Suffix
    , а также их селективность и методические погрешности. а Рисунок 3 – Спектральные характеристики излучательной способности для платины по разным источникам при Т = 1673 К (1, 2) и вольфрама W при Т = 1700 К (3) Графики для определения методической погрешности ΔТ(ε, ∂ε/∂λ) при постоянной температуре (рисунок 4) содержат линии равной излучательной способности, равной селект

4
Аксютов, Л.Н. Экспериментальное изучение спектральной нормальной излучательной способности золота, платины, вольфрама / Л.Н. Аксютов // ИФЖ. – 1974. – Т. 27. – No 2. – С. 197–201.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8605
    Prefix
    Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой. Для вольфрама такая аппроксимация имеет достоверность R 2 = 0,993. На рисунке 3 приведены спектральные характеристики излучательной способности платины (по двум источникам)
    Exact
    [3, 4]
    Suffix
    и вольфрама [3], а также их селективность и методические погрешности. а Рисунок 3 – Спектральные характеристики излучательной способности для платины по разным источникам при Т = 1673 К (1, 2) и вольфрама W при Т = 1700 К (3) Графики для определения методической погрешности ΔТ(ε, ∂ε/∂λ) при постоянной температуре (рисунок 4) содержат линии равной излучательной способности,

5
Гуревич, М.М. Введение в фотометрию / М.М. Гуревич. – Ленинград : Энергия, 1968. – 154 с.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8008
    Prefix
    , измеренная температура фазового преобразования при плавлении платины равна 2035±11 К, что на 0,5 % меньше истинного значения. дов оптической пирометрии тем, что измеренная температура очень слабо зависит от излучательной способности. Например, для вольфрама при 1700 К методическая погрешность при измерении температуры методом цветовой (бихроматической) пирометрии равна 22 К
    Exact
    [5]
    Suffix
    , тогда как при фотоэмиссионном методе она равна 2 К. Теоретическое обоснование столь слабой зависимости измеренной температуры от излучательной способности приведено в работах [1, 6–8]. Методическая погрешность измерения температуры зависит от значения излучательной способности и селективности ее спектральной характеристики /λ.

6
Каспаров, К.Н. Фотоэмиссионные измерения температуры. Эффективная длина волны / К.Н. Каспаров // Измерительная техника. – 2004. – No 6. – С. 34–38.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8181
    Prefix
    Например, для вольфрама при 1700 К методическая погрешность при измерении температуры методом цветовой (бихроматической) пирометрии равна 22 К [5], тогда как при фотоэмиссионном методе она равна 2 К. Теоретическое обоснование столь слабой зависимости измеренной температуры от излучательной способности приведено в работах
    Exact
    [1, 6–8]
    Suffix
    . Методическая погрешность измерения температуры зависит от значения излучательной способности и селективности ее спектральной характеристики /λ. Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой.

7
Каспаров, К.Н. Фотоэмиссионные измерения температуры. Два подхода к определению методической погрешности / К.Н. Каспаров // Измерительная техника. – 2004. – No 8. – С. 62–66.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8181
    Prefix
    Например, для вольфрама при 1700 К методическая погрешность при измерении температуры методом цветовой (бихроматической) пирометрии равна 22 К [5], тогда как при фотоэмиссионном методе она равна 2 К. Теоретическое обоснование столь слабой зависимости измеренной температуры от излучательной способности приведено в работах
    Exact
    [1, 6–8]
    Suffix
    . Методическая погрешность измерения температуры зависит от значения излучательной способности и селективности ее спектральной характеристики /λ. Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой.

8
Kasparov, K.N. High temperature measurement in fast phenomena by spectrometry of photoelectrons / K.N. Kasparov [et al.] // High Temperatures-High Pressures. – 2012. – V. 41 – No 5. – C. 325–340.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=8181
    Prefix
    Например, для вольфрама при 1700 К методическая погрешность при измерении температуры методом цветовой (бихроматической) пирометрии равна 22 К [5], тогда как при фотоэмиссионном методе она равна 2 К. Теоретическое обоснование столь слабой зависимости измеренной температуры от излучательной способности приведено в работах
    Exact
    [1, 6–8]
    Suffix
    . Методическая погрешность измерения температуры зависит от значения излучательной способности и селективности ее спектральной характеристики /λ. Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой.

9
Физические величины : справочник / под ред. И.С. Григорьва, Е.З. Мейлихова. – М. : Энергоатомиздат. – 1991. – 310 с. Приборы и методы измерений, No 2 (5),
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=10644
    Prefix
    температурах Тнач ее можно определить по формуле: H = d – h = d - [Q* – Q(i)] / λ m [см], где d = 0,005 см; h – толщина нерасплавленного слоя платины; Q*– энергия, которую получает тело накала при нагреве его током до температуры 1800 К; Q (i) – энергия, которую получает тело накала при нагреве его током i до температуры Тнач < 1800 K; λ = 0,1112 Дж∙г-1 – удельная теплота плавления
    Exact
    [9]
    Suffix
    ; m – плотность платины при температуре плавления (19 г∙см-3) [9]; = 0,034 см2 – площадь расплава. На рисунке 2 приведены значения толщины расплава Н для пяти значений начальной температуры Тнач, где добавление постоянной энергии от лазерного импульса не увеличивает температуру поверхности (кривая 2).

  2. In-text reference with the coordinate start=10704
    Prefix
    d - [Q* – Q(i)] / λ m [см], где d = 0,005 см; h – толщина нерасплавленного слоя платины; Q*– энергия, которую получает тело накала при нагреве его током до температуры 1800 К; Q (i) – энергия, которую получает тело накала при нагреве его током i до температуры Тнач < 1800 K; λ = 0,1112 Дж∙г-1 – удельная теплота плавления [9]; m – плотность платины при температуре плавления (19 г∙см-3)
    Exact
    [9]
    Suffix
    ; = 0,034 см2 – площадь расплава. На рисунке 2 приведены значения толщины расплава Н для пяти значений начальной температуры Тнач, где добавление постоянной энергии от лазерного импульса не увеличивает температуру поверхности (кривая 2).