The 10 references with contexts in paper D. Minko V., O. Kuznechik O., Д. Минько В., О. Кузнечик О. (2015) “ФОТОЭМИССИОННЫЙ МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ В ПРОЦЕССЕ ЭЛЕКТРОИМПУЛЬСНОГО СПЕКАНИЯ ПОРОШКОВ ТУГОПЛАВКИХ МЕТАЛЛОВ // PHOTOEMISSION METHOD OF TEMPERATURE MEASURING IN THE PROCESS OF SPARK PLASMA SINTERING POWDERS OF REFRACTORY METALS” / spz:neicon:pimi:y:2012:i:1:p:92-98

1
Белявин, К.Е. Получение пористых материалов из тугоплавких металлов методом электроимпульсного спекания / К.Е. Белявин, В.К. Шелег // Теория и практика машиностроения. – Минск : Технопринт,
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1666
    Prefix
    Введение Электроимпульсное спекание (ЭИС) используется в порошковой металлургии для получения материалов и покрытий с проницаемой поровой структурой из порошков тугоплавких металлов для нужд машиностроения, радиоэлектронной промышленности и медицины
    Exact
    [1]
    Suffix
    . Процесс ЭИС характеризуется мощным кратковременным выделением тепловой энергии, сопровождающимся яркой световой вспышкой, обусловленной пропусканием через упруго подпрессованные в диэлектрической матрице частицы порошка мощного (105–106 кА/м2) кра тковременного (порядка 100 мкс) импульса тока [2].

2
04. – No 2. – С. 68–77. 2. Белявин, К.Е. Теория и практика электроимпульсного спекания пористых порошковых мат ериалов / К.Е. Белявин [и др.]. – Минск : Ремико, 1997. – 180 с.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=1974
    Prefix
    Процесс ЭИС характеризуется мощным кратковременным выделением тепловой энергии, сопровождающимся яркой световой вспышкой, обусловленной пропусканием через упруго подпрессованные в диэлектрической матрице частицы порошка мощного (105–106 кА/м2) кра тковременного (порядка 100 мкс) импульса тока
    Exact
    [2]
    Suffix
    . Малая длительность процесса ЭИС не позволяет применять для регистраци и температуры существующие методы пирометрии, быстродействие которых на два порядка ниже [3] . Поэтому температура при ЭИС, как правило, определяется расчетными методами [2, 4], точность которых ограничивается принимаемыми модельными допущениями.

  2. In-text reference with the coordinate start=2218
    Prefix
    Малая длительность процесса ЭИС не позволяет применять для регистраци и температуры существующие методы пирометрии, быстродействие которых на два порядка ниже [3] . Поэтому температура при ЭИС, как правило, определяется расчетными методами
    Exact
    [2, 4]
    Suffix
    , точность которых ограничивается принимаемыми модельными допущениями. Определяемая таким образом температура и динамика ее изменения нос ят в ероятностно-предположительный характер. Поэтому экспериментальное измерение температуры, а также последующий анализ физических явлений, происходящих в процессе ЭИС, является актуальной задачей для порошковой металлургии.

3
Белявин, К.Е. Распределение температуры в порошковом материале при электроимпуль сном спекании / К.Е. Белявин, Д.В. Минько, О.О. Кузнечик // Порошковая металлургия. – Минск, 2002. – Вып. 25. – С. 95–99.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2133
    Prefix
    , сопровождающимся яркой световой вспышкой, обусловленной пропусканием через упруго подпрессованные в диэлектрической матрице частицы порошка мощного (105–106 кА/м2) кра тковременного (порядка 100 мкс) импульса тока [2]. Малая длительность процесса ЭИС не позволяет применять для регистраци и температуры существующие методы пирометрии, быстродействие которых на два порядка ниже
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Поэтому температура при ЭИС, как правило, определяется расчетными методами [2, 4], точность которых ограничивается принимаемыми модельными допущениями. Определяемая таким образом температура и динамика ее изменения нос ят в ероятностно-предположительный характер.

4
Белявин, К.Е. Моделирование процесса электро импульсного спекания металлических порошков / К.Е. Белявин, Д.В. Минько, О.О. Кузнечик // ИФЖ. – Том 77. – 2004. – No 3. – С. 136–143.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2218
    Prefix
    Малая длительность процесса ЭИС не позволяет применять для регистраци и температуры существующие методы пирометрии, быстродействие которых на два порядка ниже [3] . Поэтому температура при ЭИС, как правило, определяется расчетными методами
    Exact
    [2, 4]
    Suffix
    , точность которых ограничивается принимаемыми модельными допущениями. Определяемая таким образом температура и динамика ее изменения нос ят в ероятностно-предположительный характер. Поэтому экспериментальное измерение температуры, а также последующий анализ физических явлений, происходящих в процессе ЭИС, является актуальной задачей для порошковой металлургии.

5
Каспаров, К.Н. Фотометрический метод измерения температуры / К.Н. Каспаров // ИФЖ. – Том 35. – 1978. – No 2. – С. 257–265.
Total in-text references: 3
  1. In-text reference with the coordinate start=2624
    Prefix
    Поэтому экспериментальное измерение температуры, а также последующий анализ физических явлений, происходящих в процессе ЭИС, является актуальной задачей для порошковой металлургии. Как показал анализ работ
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    , именно фотоэмиссионный метод, основанный на зависимости распределения фотоэлектронов внешнего фотоэффекта по энергиям от распределения фотонов в спектре теплового излучения объекта, является наиболее подходящим для определения области температур, присущих ЭИС порошков тугоплавких металлов.

  2. In-text reference with the coordinate start=2966
    Prefix
    Как показал анализ работ [5, 6], именно фотоэмиссионный метод, основанный на зависимости распределения фотоэлектронов внешнего фотоэффекта по энергиям от распределения фотонов в спектре теплового излучения объекта, является наиболее подходящим для определения области температур, присущих ЭИС порошков тугоплавких металлов. Однако предложенный в работах
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    фотоэмиссионный пирометр вследствие низкого быстродействия позволяет производить только однократные измерения величины температуры в процессе пропускания через порошок импульса тока. Целью данной работы являлась разработка фотоэмиссионного метода и методики измерения температуры, обеспечивающих получение временнóго распределения температуры излучения, необходимого для исследования д

  3. In-text reference with the coordinate start=5465
    Prefix
    Благодаря УАТ, АЦП, УВС и ПК создается возможность не только фиксировать значения модулированного и немодулированного анодного тока ФЭУ, но и получать его соотношение. Как показано в работах
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    , такой алгоритм определения температуры при калибровке по эталонному источнику непрерывного свечения [7], позволяет определять температуру источника излучения с методической погрешностью не более 0,3 %.

6
Kasparov, K.N. Heated body temperature measurement by spectrometry of photoelectrons / K.N. Kasparov // Measurement Science and Technology. – 1998. – Vol. 9. – P. 1388–1399.
Total in-text references: 3
  1. In-text reference with the coordinate start=2624
    Prefix
    Поэтому экспериментальное измерение температуры, а также последующий анализ физических явлений, происходящих в процессе ЭИС, является актуальной задачей для порошковой металлургии. Как показал анализ работ
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    , именно фотоэмиссионный метод, основанный на зависимости распределения фотоэлектронов внешнего фотоэффекта по энергиям от распределения фотонов в спектре теплового излучения объекта, является наиболее подходящим для определения области температур, присущих ЭИС порошков тугоплавких металлов.

  2. In-text reference with the coordinate start=2966
    Prefix
    Как показал анализ работ [5, 6], именно фотоэмиссионный метод, основанный на зависимости распределения фотоэлектронов внешнего фотоэффекта по энергиям от распределения фотонов в спектре теплового излучения объекта, является наиболее подходящим для определения области температур, присущих ЭИС порошков тугоплавких металлов. Однако предложенный в работах
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    фотоэмиссионный пирометр вследствие низкого быстродействия позволяет производить только однократные измерения величины температуры в процессе пропускания через порошок импульса тока. Целью данной работы являлась разработка фотоэмиссионного метода и методики измерения температуры, обеспечивающих получение временнóго распределения температуры излучения, необходимого для исследования д

  3. In-text reference with the coordinate start=5465
    Prefix
    Благодаря УАТ, АЦП, УВС и ПК создается возможность не только фиксировать значения модулированного и немодулированного анодного тока ФЭУ, но и получать его соотношение. Как показано в работах
    Exact
    [5, 6]
    Suffix
    , такой алгоритм определения температуры при калибровке по эталонному источнику непрерывного свечения [7], позволяет определять температуру источника излучения с методической погрешностью не более 0,3 %.

7
Kasparov, K.N. Measurement of the Temperature of High-Speed Processes / K.N. Kasparov, A.V. Belozerov // Measurement Technique. – 2002. – V.45. – No 12. – P.1256–1263.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=5580
    Prefix
    Благодаря УАТ, АЦП, УВС и ПК создается возможность не только фиксировать значения модулированного и немодулированного анодного тока ФЭУ, но и получать его соотношение. Как показано в работах [5, 6], такой алгоритм определения температуры при калибровке по эталонному источнику непрерывного свечения
    Exact
    [7]
    Suffix
    , позволяет определять температуру источника излучения с методической погрешностью не более 0,3 %. При этом рекомендуется использовать нейтральный светофильтр при калибровке до температур 2 583 °С для ослабления светового потока от источника излучения, а свыше указанной температуры – соответствующие светофильтры, преобразующие источник излучения типа А в источник из

10
убо, Р. Термодинамика / Р. Кубо. – М. : Мир, 1970. – С. 199–205.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=18977
    Prefix
    Тем не менее полученные результаты измерений позволяют предположи ть, что температура ЭИС порошков тугоплавких металлов является результатом взаимодействия двух физических объектов, находящихся в разных фазовых состояниях – поверхности частиц порошка (конденсированная фаза) и высоковольтного электрического разряда, который можно отнести к газовой фазе
    Exact
    [10]
    Suffix
    . Это предположение не противоречит работам [11, 12], в которых исследована температура ионизированного газа в электрической дуге при атмосферном давл ении, и отмечается, что в дуге между электродами ионизированный газ при температурах порядка 6500 °C может иметь состояние изотер мической равновесной плазмы.

11
Эдельс, Х. Определение температуры электрического разряда в газе / Х. Эдельс // Оптическая пирометрия плазмы : сб. / под. ред. Н.Н. Соболева – М. : ИЛ, 1960. – С. 51– 81.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=19028
    Prefix
    результаты измерений позволяют предположи ть, что температура ЭИС порошков тугоплавких металлов является результатом взаимодействия двух физических объектов, находящихся в разных фазовых состояниях – поверхности частиц порошка (конденсированная фаза) и высоковольтного электрического разряда, который можно отнести к газовой фазе [10]. Это предположение не противоречит работам
    Exact
    [11, 12]
    Suffix
    , в которых исследована температура ионизированного газа в электрической дуге при атмосферном давл ении, и отмечается, что в дуге между электродами ионизированный газ при температурах порядка 6500 °C может иметь состояние изотер мической равновесной плазмы.

12
Бурхорн, Ф. Температура и термическое равновесие в дуге между железными электродами / Ф. Бурхорн // Оптическая пирометрия плазмы : сб. / под. ред. Н.Н. Соболева. – М. : ИЛ, 1960. – С. 212–223.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=19028
    Prefix
    результаты измерений позволяют предположи ть, что температура ЭИС порошков тугоплавких металлов является результатом взаимодействия двух физических объектов, находящихся в разных фазовых состояниях – поверхности частиц порошка (конденсированная фаза) и высоковольтного электрического разряда, который можно отнести к газовой фазе [10]. Это предположение не противоречит работам
    Exact
    [11, 12]
    Suffix
    , в которых исследована температура ионизированного газа в электрической дуге при атмосферном давл ении, и отмечается, что в дуге между электродами ионизированный газ при температурах порядка 6500 °C может иметь состояние изотер мической равновесной плазмы.