The 9 references with contexts in paper G. Kruglik S., I. Zuikov E., Г. Круглик С., И. Зуйков Е. (2015) “ДИНАМИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ КОЛЬЦЕВЫХ ЛАЗЕРОВ // DYNAMIC PARAMETERS OF THE RING LASERS” / spz:neicon:pimi:y:2012:i:1:p:51-55

1
Бабур, Н. Направления развития инерциальных датчиков / Н. Бабур, Дж. Шмидт // Гироскопия и навигация. – 2000. –No 1 (18). – С. 3–15. Для КЛ, работающих на равноизотопной смеси Ne20 и Ne22 и имеющих параметры: ω/Q = 106 с-1, ∆νп = 10-4 с-1, γ = 108 с-1, μ - 1 = 10-2, νз = 103 Гц, ∆ = 8⋅108 с-1, из (20) находим: τ1 ~ 10-4 с, τ2 ~ 10-2 с, т.е. процесс установления режима биений имеет две составляющие: с быстрым и медленным затуханием. Аналогично может быть определено и время установления режима захвата. В общем случае оно может отличаться от того, что было получено в предыдущем разделе. Это связано с использованием более строгого исходного уравнения, учитывающего релаксационные процессы в КЛ. В зоне захвата 0=ψ=ψ и в силу уравнения (
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2093
    Prefix
    Кроме повышения качества зеркал (направленного на уменьшение обратного рассеяния) эта работа привела к использованию знакопеременных частотных подставок с различными ошумлениями, динамически разрушающими связь встречных волн
    Exact
    [1–4]
    Suffix
    . При измерении больших угловых скоростей и при работе с периодической «частотной подставкой» (особенно со знакопеременной) корректность получаемой информации определяется временем установления режима биений в КЛ.

2
Линч, Д. Взгляд компании «НОРТРОП ГРУММАН» на развитие инерциальных технологий / Д. Линч // Гироскопия и навигация. – 2008. – No 3. – С. 102–106.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2093
    Prefix
    Кроме повышения качества зеркал (направленного на уменьшение обратного рассеяния) эта работа привела к использованию знакопеременных частотных подставок с различными ошумлениями, динамически разрушающими связь встречных волн
    Exact
    [1–4]
    Suffix
    . При измерении больших угловых скоростей и при работе с периодической «частотной подставкой» (особенно со знакопеременной) корректность получаемой информации определяется временем установления режима биений в КЛ.

3
Лукьянов, Д.И. Лазерные и волоконно-оптические гироскопы: состояние и тенденции развития / Д.И. Лукьянов // Гироскопия и навигация. – 1998. – No 4 (23). – С. 20–45.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2093
    Prefix
    Кроме повышения качества зеркал (направленного на уменьшение обратного рассеяния) эта работа привела к использованию знакопеременных частотных подставок с различными ошумлениями, динамически разрушающими связь встречных волн
    Exact
    [1–4]
    Suffix
    . При измерении больших угловых скоростей и при работе с периодической «частотной подставкой» (особенно со знакопеременной) корректность получаемой информации определяется временем установления режима биений в КЛ.

4
Суханов, С.В. Исследование и анализ точностных характеристик лазерного гироскопа на температурных воздействиях / С.В. Суханов // Гиро скопия и навигация. – 2009. – No 2. – С. 80.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=2093
    Prefix
    Кроме повышения качества зеркал (направленного на уменьшение обратного рассеяния) эта работа привела к использованию знакопеременных частотных подставок с различными ошумлениями, динамически разрушающими связь встречных волн
    Exact
    [1–4]
    Suffix
    . При измерении больших угловых скоростей и при работе с периодической «частотной подставкой» (особенно со знакопеременной) корректность получаемой информации определяется временем установления режима биений в КЛ.

5
Волновые и флуктуационные процессы в лазерах / Г.С. Зейгер [и др.] ; под ред. Ю.Л. Климонтовича. – М. : Наука, 1974. – 413 с.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=3097
    Prefix
    Обычно используемое для рассмотрения процессов в КЛ дифференциальное уравнение первого порядка для фазы сигнала биений, полученное из полной системы амплитудно-фазовых уравнений КЛ при условии слабой связи между встречными волнами
    Exact
    [5–7]
    Suffix
    не содержит в себе механизмов, определяющих задержку установления решения. Любые вычисления, выполненные с его помощью, не учитывают динамических характеристик КЛ. Приборы и методы измерений, No 1 (4), 2012 51 Поэтому воспользуемся дифференциальνпo ным уравнением второго порядка: зsin() 1 ψ+ψ=−ν+νψ+φ , (1) Γ где )( ν=∆ν+νпt – частотная невзаимность T

  2. In-text reference with the coordinate start=7950
    Prefix
    1 2п Г 2п Г =−= ii AA (17) 14      −       ∆ν       ∆ν λ – характеристический показатель исходного уравнения, который вдали от зоны захвата ()зν>>ν+ν∆пo описывается следующим выражением: п sh 1 п ch п з 2 2 2 ∆ν πΓ − ∆ν πΓ ∆ν ν −σ Γ λ=, (13)    1 . 1 2п Г 2п Г =−= AA 23      +      ∆ν       ∆ν    ii С помощью известных формул
    Exact
    [5]
    Suffix
    : ∞ k+ xixix kx cth,ctgctg 1 (18) ∑ =π⋅π=−⋅π причем: =−∞ Приборы и методы измерений, No 1 (4), 2012 53 преобразуем выражение (18): монотонно затухающую функцию ( )tψ~ с характерными временами релаксации: зз(пo). , 1 зз(пo) 1 22 1 22 () cth()п2 2 Γ∆ν 2пν∆Γπ +Γ∆ν σ=. (19) − 1п   τ≈ν+ν∆−ν−Γ , (23) ≈ 1 − С учетом (19) и (13) находим: Γ   τ≈ν+ν∆−ν () () .

6
Куцак, А.А. О влиянии широкополосного шума на спектральные характеристики сигнала биений в кольцевом ОКГ / А.А. Куцак, Е.Ю. Стреколовская // Журнал прикладной спектроскопии. – 1976. – Т. 25, No 4. – С. 625– 631.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=3097
    Prefix
    Обычно используемое для рассмотрения процессов в КЛ дифференциальное уравнение первого порядка для фазы сигнала биений, полученное из полной системы амплитудно-фазовых уравнений КЛ при условии слабой связи между встречными волнами
    Exact
    [5–7]
    Suffix
    не содержит в себе механизмов, определяющих задержку установления решения. Любые вычисления, выполненные с его помощью, не учитывают динамических характеристик КЛ. Приборы и методы измерений, No 1 (4), 2012 51 Поэтому воспользуемся дифференциальνпo ным уравнением второго порядка: зsin() 1 ψ+ψ=−ν+νψ+φ , (1) Γ где )( ν=∆ν+νпt – частотная невзаимность T

7
Курятов, В.Н. Частотные характеристики коль цевого лазера на колеблющейся подставке / В.Н. Курятов, П.С. Ланда, Е.Г. Лари онцев // Известия вузов. Радиофизика. – 1968. – Т. 11, No 12. – С. 1839–1847.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=3097
    Prefix
    Обычно используемое для рассмотрения процессов в КЛ дифференциальное уравнение первого порядка для фазы сигнала биений, полученное из полной системы амплитудно-фазовых уравнений КЛ при условии слабой связи между встречными волнами
    Exact
    [5–7]
    Suffix
    не содержит в себе механизмов, определяющих задержку установления решения. Любые вычисления, выполненные с его помощью, не учитывают динамических характеристик КЛ. Приборы и методы измерений, No 1 (4), 2012 51 Поэтому воспользуемся дифференциальνпo ным уравнением второго порядка: зsin() 1 ψ+ψ=−ν+νψ+φ , (1) Γ где )( ν=∆ν+νпt – частотная невзаимность T

8
Круглик, Г.С. [и др.] // Журнал прикладной спектроскопии. – 1970. – Т. 12. – No 3. – С. 432.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=6755
    Prefix
    9) сывается осциллирующей, затухающей функ В силу уравнения (8) коэффициент сos ψo цией (10) с характерными временами релаксации: . 2 Г 1 , 2 Г 1 11 −λ      τ= +λ      τ= (15) периодически изменяется во времени с разностной частотой (9). Следовательно, уравнение (7) представляет собой неоднородное уравнение Хилла. Анализ подобного уравнения проведен в работе
    Exact
    [8]
    Suffix
    , согласно которой общее решение уравнения (7) имеет вид: ( )( )( )() ( ) {( ) ( ) ( )( ) ( ) ( ),' Использованное условие малости ψ~ по сравнению с единицей выполняется при t >> T. ∆ν−Γ   ikt ∞ ~2   et BCk et kACk ∑λ⋅λ+−λ⋅−λ+ ψ= te (10) =−∞ Время установления режима биений Для оценки времен τ1 и τ2 вычислим сумму   ∆ν−Γ−λ ikt e k kk CkC D 2 +Γ   ⋅ ∑ ∑⋅λ

9
Морс, Ф.И. Методы теоретической физики / Ф.И. Морс, Г. Фешбах. – Т. 1. – ИИЛ, М., 1958. Kruglik G.S., Zuikov I.E . Dynamic
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=7494
    Prefix
    T t ikt e '2     элементарные дроби. ( ) п' ⋅ ∫−λ−λν∆ ⋅ 0    1 ' ' ∆ν+Γ−λ =   2 п       T ikt 2 2п 2Г 1 2 2п 2Г '            ∆ν ⋅++               ∆ν + ∫ν∆ ⋅ dt t e 0 A kk (16)  A A где А и В – постоянные, определяемые из начальных условий; Ck(t) – коэффициенты, удовлетворяющие системе линейных алгебраических уравнений
    Exact
    [9]
    Suffix
    : ∆νn( )( )ttппoν−ν=, (11) ( )( )( )λ− − ∑λ ∞ 3 2 1 +       ∆ν ++ +       ∆ν − +       ∆ν + = Г Г Г 1 ki ki ki 2п 2п 2п A 4 , + Г   ∆ν +− 1 ki   2п     λ ∆ν Dikп1, (12) где: =−∞    λ=−+ k C k C  k 1 , 1 2п Г 2п Г =−= ii AA (17) 14      −       ∆ν       ∆ν λ – характеристический показатель исходного уравнения, который