The 10 reference contexts in paper N. Kondratyuk V., D. Goman A., A. Protasenya L., Н. Кондратюк В., Д. Гоман А., А. Протасеня Л. (2015) “НЕЛИНЕЙНО-ОПТИЧЕСКИЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ ЧАСТОТЫ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НА КРИСТАЛЛАХ LBO С СИНХРОНИЗМОМ ТИПА I // NONLINEAR OPTICAL FREQUENCY CONVERTER OF LASER RADIATION ON THE LBO TYPE I CRYSTALS” / spz:neicon:pimi:y:2014:i:2:p:24-29

  1. Start
    1477
    Prefix
    Для генерации второй гармоники (ГВГ) используют кристаллы LBO с синхронизмом типа I oo-e в плоскости XY (φ = 11°, θ = 90° при комнатной температуре) или некритичным фазовым синхронизмом (φ = 0°, θ = 90° при температуре 143 °С)
    Exact
    [1]
    Suffix
    . При некритичном фазовом синхронизме ширина углового синхронизма равна ~ 50 мрад/см и эффективный коэффициент нелинейной связи deff ≈ 0,98 пм/В [1]. В кристаллах LBO длиной 14 мм эффективность ГВГ достигает 60 % при интенсивности излучения основной частоты 200 МВт/см2 [2].
    (check this in PDF content)

  2. Start
    1626
    Prefix
    Для генерации второй гармоники (ГВГ) используют кристаллы LBO с синхронизмом типа I oo-e в плоскости XY (φ = 11°, θ = 90° при комнатной температуре) или некритичным фазовым синхронизмом (φ = 0°, θ = 90° при температуре 143 °С) [1]. При некритичном фазовом синхронизме ширина углового синхронизма равна ~ 50 мрад/см и эффективный коэффициент нелинейной связи deff ≈ 0,98 пм/В
    Exact
    [1]
    Suffix
    . В кристаллах LBO длиной 14 мм эффективность ГВГ достигает 60 % при интенсивности излучения основной частоты 200 МВт/см2 [2]. Для генерации третьей гармоники (ГТГ) используют кристаллы LBO с синхронизмом типа I oo-e в плоскости XY (φ = 37°, θ = 90°) либо с синхронизмом типа II oe-o в плоскости YZ (φ = 90°, θ = 43°).
    (check this in PDF content)

  3. Start
    1757
    Prefix
    При некритичном фазовом синхронизме ширина углового синхронизма равна ~ 50 мрад/см и эффективный коэффициент нелинейной связи deff ≈ 0,98 пм/В [1]. В кристаллах LBO длиной 14 мм эффективность ГВГ достигает 60 % при интенсивности излучения основной частоты 200 МВт/см2
    Exact
    [2]
    Suffix
    . Для генерации третьей гармоники (ГТГ) используют кристаллы LBO с синхронизмом типа I oo-e в плоскости XY (φ = 37°, θ = 90°) либо с синхронизмом типа II oe-o в плоскости YZ (φ = 90°, θ = 43°).
    (check this in PDF content)

  4. Start
    2080
    Prefix
    Для генерации третьей гармоники (ГТГ) используют кристаллы LBO с синхронизмом типа I oo-e в плоскости XY (φ = 37°, θ = 90°) либо с синхронизмом типа II oe-o в плоскости YZ (φ = 90°, θ = 43°). В обоих случаях ширина углового синхронизма равна ~ 1 мрад/см и эффективный коэффициент нелинейной связи deff ≈ 0,78 пм/В
    Exact
    [1]
    Suffix
    . ГТГ осуществляется путем последовательного преобразования частоты в двух нелинейных кристаллах. При использовании кристаллов LBO можно осуществить несколько схем каскадной генерации o1o1→e2 : o1o2→e3 или o1o1→e2 : o1e2 → o3 [3].
    (check this in PDF content)

  5. Start
    2307
    Prefix
    ГТГ осуществляется путем последовательного преобразования частоты в двух нелинейных кристаллах. При использовании кристаллов LBO можно осуществить несколько схем каскадной генерации o1o1→e2 : o1o2→e3 или o1o1→e2 : o1e2 → o3
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Для согласования плоскости поляризации взаимодействующих волн используют дополнительно фазовые пластинки, которые устанавливают между нелинейными кристаллами. В обеих схемах эффективность каскадной ГТГ достигает 30 % при интенсивности излучения основной частоты 200 МВт/см2 [2].
    (check this in PDF content)

  6. Start
    2606
    Prefix
    Для согласования плоскости поляризации взаимодействующих волн используют дополнительно фазовые пластинки, которые устанавливают между нелинейными кристаллами. В обеих схемах эффективность каскадной ГТГ достигает 30 % при интенсивности излучения основной частоты 200 МВт/см2
    Exact
    [2]
    Suffix
    . При каскадной ГТГ на выходе кристалла LBO наряду с излучением с длиной волны 355 нм имеется непреобразованное излучение с длиной волны 532 нм и 1064 нм. Для многих практических применений требуются трехволновые источники лазерного излучения, в которых возможна регулировка энергии импульсов на этих длинах волн.
    (check this in PDF content)

  7. Start
    3043
    Prefix
    Для многих практических применений требуются трехволновые источники лазерного излучения, в которых возможна регулировка энергии импульсов на этих длинах волн. Такие лазерные источники могут быть использованы в лидарах для зондирования атмосферного аэрозоля и озона
    Exact
    [5]
    Suffix
    . Цель данной работы – расчет и моделирование процессов каскадной ГТГ на двух кристаллах LBO с синхронизмом типа I oo-e в плоскости XY, при которой на выходе имеются одновременно импульсы излучения на трех длинах волн 1064, 532 и 355 нм.
    (check this in PDF content)

  8. Start
    6222
    Prefix
    31I на входе нелинейного кристалла – сумматора частоты изменяется по закону: I1()cos()323I. (2) При вращении фазовой пластинки ФП3 интенсивность горизонтально поляризованного излучения второй гармоники не изменяется и равна 2I = 2I. В приближении заданного поля интенсивность излучения третьей гармоники на выходе нелинейного кристалла длиной l рассчитывают по формуле
    Exact
    [4]
    Suffix
    : 2 2 2 1233 12 222 3 2 2 Δk sin 2 ()                 kl l nnnc dlII Il o eff, (3) где 12 12 3   – длина волны излучения суммарной частоты 3; k – волновая расстройка; 321,,nnn – показатели преломления нелинейного кристалла для волн с λ1, λ2 и λ3; effd – нелинейный эффективный коэффициент связи; c0– скорость света в вакууме.
    (check this in PDF content)

  9. Start
    7349
    Prefix
    Математическая модель генератора суммарной частоты, работающего в квазистационарном режиме Для описания процессов генерации суммарной частоты в условиях сильного энергообмена мы решали систему укороченных уравнений амплитуд, описывающих квазистационарный режим генерации суммарной частоты
    Exact
    [4]
    Suffix
    :                                   cos, sin sin sin 2 31 2 1 2 1 3 12 3 31 3 213 2 123 1 3 2 dz d dz d dz d dz d (5) где: ; 2 ; 2 ; 2 333 3 3 222 2 2 111 1 1 effeff o effeff o effeff o d n d nc d n d nc d n d nc                      kz321.
    (check this in PDF content)

  10. Start
    8139
    Prefix
    (0,)()330tfIt=)()1( 4 33 3 2 3 E30tf   , где 10E, 20E и30E – энергии импульсов на входе нелинейного кристалла; 1, 2, 3 – диаметры пучков; 1, 2, 3 – длительности импульсов по уровню 0,5; 2 1 1            i i i n n – коэффициенты отражения от торца нелинейного кристалла. Временные зависимости амплитуд волн на входе нелинейного кристалла записывают в виде
    Exact
    [4]
    Suffix
    : 100 10 10 2(0,) () nc It t   , 200 20 20 2(0,) () nc It t   , 300 30 30 2(0,) () nc It t   . При квазистационарном режиме генерации суммарной частоты временную зависимость амплитуд полей на входе нелинейного кристалла апроксимируют ступенчатой функцией времени с шириной ступеньки t и постоянной для данной ступеньки величиной амплитуды.
    (check this in PDF content)