The 7 reference contexts in paper P. Loiko A., A. Malyarevich M., K. Yumashev V., П. Лойко А., А. Маляревич М., К. Юмашев В. (2015) “ИЗМЕРИТЕЛЬ ТЕРМИЧЕСКОГО КОЭФФИЦИЕНТА ОПТИЧЕСКОГО ПУТИ ЛАЗЕРНЫХ МАТЕРИАЛОВ // A GAUGE FOR MEASUREMENTS OF THERMAL COEFFICIENT OF THE OPTICAL PATH IN LASER MATERIALS” / spz:neicon:pimi:y:2013:i:2:p:17-21

  1. Start
    1007
    Prefix
    Введение Термический коэффициент оптического пути лазерных материалов W – величина, характеризующая изменение длины оптического пути (l·n) для излучения, проходящего через материал, помещенный в лазерный резонатор
    Exact
    [1]
    Suffix
    . Информация о величине W является ключевой для конструирования мощных твердотельных лазеров [2]. В приближении равномерного нагрева материала изменение оптического пути для излучения в резонаторе связано с двумя факторами: 1) зависимостью показателя преломления материала от температуры и 2) изменением длины материала в результате термического расширения [3].
    (check this in PDF content)

  2. Start
    1100
    Prefix
    Введение Термический коэффициент оптического пути лазерных материалов W – величина, характеризующая изменение длины оптического пути (l·n) для излучения, проходящего через материал, помещенный в лазерный резонатор [1]. Информация о величине W является ключевой для конструирования мощных твердотельных лазеров
    Exact
    [2]
    Suffix
    . В приближении равномерного нагрева материала изменение оптического пути для излучения в резонаторе связано с двумя факторами: 1) зависимостью показателя преломления материала от температуры и 2) изменением длины материала в результате термического расширения [3].
    (check this in PDF content)

  3. Start
    1375
    Prefix
    В приближении равномерного нагрева материала изменение оптического пути для излучения в резонаторе связано с двумя факторами: 1) зависимостью показателя преломления материала от температуры и 2) изменением длины материала в результате термического расширения
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Первый эффект описывается выражением n = n0+(dn/dT)ΔT+o(ΔT2), где n – показатель преломления среды, нагретой до температуры T; n0 – показатель преломления среды при начальной температуре T0, ΔT=T–T0; dn/dT – температурный коэффициент показателя преломления.
    (check this in PDF content)

  4. Start
    2732
    Prefix
    излучения в лазерном резонаторе Изменение длины оптического пути, отнесенное к длине материала L и изменению температуры ΔT, называют термическим коэффициентом оптического пути: W = dn/dT+(n–1)α. (1) В настоящее время для определения коэффициента W главным образом используется интерферометрический метод, на его основе реализован ряд экспериментальных установок
    Exact
    [3]
    Suffix
    . Их недостатки – высокая чувствительность к внешним воздействиям (вибрациям, воздушным потокам, изменению температуры), конструктивная сложность и дороговизна отдельных элементов. Недавно для определения величин W был предложен относительно простой метод, основанный на отклонении пучка лазерного излучения в среде, в которой поддерживается линейный градиент температуры [4].
    (check this in PDF content)

  5. Start
    3185
    Prefix
    Недавно для определения величин W был предложен относительно простой метод, основанный на отклонении пучка лазерного излучения в среде, в которой поддерживается линейный градиент температуры
    Exact
    [4]
    Suffix
    . Целью данной работы является разработка и изготовление прибора для измерения термического коэффициента оптического пути W лазерных материалов, реализующего данный метод. Метод измерения Детальное описание метода отклонения пучка лазерного излучения в среде с линейным градиентом температуры приведено в работе [5].
    (check this in PDF content)

  6. Start
    3510
    Prefix
    Целью данной работы является разработка и изготовление прибора для измерения термического коэффициента оптического пути W лазерных материалов, реализующего данный метод. Метод измерения Детальное описание метода отклонения пучка лазерного излучения в среде с линейным градиентом температуры приведено в работе
    Exact
    [5]
    Suffix
    . Суть его состоит в следующем (рисунок 2). Рисунок 2 – Схема, иллюстрирующая метод отклонения пучка лазерного излучения в среде с линейным градиентом температуры Пучок излучения 1 с линейной поляризацией, малой расходимостью и плоским волновым фронтом распространяется через исследуемый образец 2, противоположные горизонтальные грани которого поддерживаются при различных пост
    (check this in PDF content)

  7. Start
    8017
    Prefix
    При ее разработке учитывались следующие требования к фиксации образца лазерного материала: – образец не должен испытывать механическую нагрузку (в противном случае дополнительный вклад в изменение показателя преломления вносит фотоупругий эффект
    Exact
    [1, 6]
    Suffix
    ); – две противоположные грани образца должны находиться в тепловом контакте с блоками стабилизации температуры для формирования линейного градиента температуры; – остальные грани образца не должны соприкасаться с элементами кюветного отделения (в противном случае распределение температуры в образце не будет линейным); – направление линейного градиента температуры должно быть ортогонал
    (check this in PDF content)