The 9 reference contexts in paper L. Belaziorava I., G. Ivlev D., K. Kasparov N., Л. Белозерова И., Г. Ивлев Д., К. Каспаров Н. (2015) “ТЕМПЕРАТУРНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ПРИ ИМПУЛЬСНОМ ЛАЗЕРНОМ ОБЛУЧЕНИИ С ВАРЬИРУЕМЫМ НАЧАЛЬНЫМ НАГРЕВОМ // TEMPERATURE MEASUREMENTS UNDER PULSED LASER IRRADIATION WITH VARIED INITIAL HEATING” / spz:neicon:pimi:y:2012:i:2:p:90-94

  1. Start
    1222
    Prefix
    (E-mail: kasparov@inel.bas-net.by) Ключевые слова: платина, температура фазового равновесия, фотоэмиссионной метод. Введение В настоящее время наилучшее временное разрешение у промышленных пирометров составляет 1 мс. Фотоэмиссионный метод оптической пирометрии
    Exact
    [1]
    Suffix
    позволяет создать прибор с временным разрешением 1 мкс. Однако применение этого метода, в частности, из-за косвенного характера измерений и достижения намного меньшего времени измерения, по сравнению с традиционными пирометрическими методами, требует экспериментальной проверки метрологических характеристик метода и установления возможностей приборных средств его реализ
    (check this in PDF content)

  2. Start
    2378
    Prefix
    Подбирался такой режим, чтобы при облучении нагретого тела накала миллисекундным лазерным импульсом нагреть поверхность платины до образования на ней расплавленного слоя, не доводя тело накала до разрушения. Температура, измеренная по излучению нагретой импульсом поверхности, должна быть равна температуре плавления платины (2042 К). Температура измерялась фотоэмиссионным методом
    Exact
    [1]
    Suffix
    , который позволяет измерять температуру с временным разрешением 1 мкс при малой методической погрешности. Это дает возможность измерять температуру в быстропротекающих тепловых процессах, когда не может быть учтено влияние излучательной способности на измеренное значение температуры.
    (check this in PDF content)

  3. Start
    4512
    Prefix
    Термометрическим свойством является зависимость напряжения токов отсечки, нормированных на постоянную величину, от температуры. Такая методика пригодна для измерения постоянных, но не быстроизменяющихся температур вследствие трудности измерения напряжения отсечки фототока. Ранее
    Exact
    [2]
    Suffix
    по этой методике были выполнены метрологические измерения температуры платины и вольфрама, и оказалось, что методическая погрешность не превышает 0,3 %. Зависимость распределения фотоэлектронов по энергиям от спектрального состава излучения можно определять и в постоянном тормозящем поле.
    (check this in PDF content)

  4. Start
    7365
    Prefix
    Кроме большого быстродействия фотоэмиссионный метод отличается от других методов оптической пирометрии тем, что измеренная температура очень слабо зависит от излучательной способности. Например, для вольфрама при 1700 К методическая погрешность при измерении температуры методом цветовой (бихроматической) пирометрии равна 22 К
    Exact
    [5]
    Suffix
    , тогда как при фотоэмиссионном методе она равна 2 К. Теоретическое обоснование столь слабой зависимости измеренной температуры от излучательной способности приведено в работах [1, 6–8]. Методическая погрешность измерения температуры зависит от значения излучательной способности и селективности ее спектральной характеристики /λ.
    (check this in PDF content)

  5. Start
    7545
    Prefix
    Например, для вольфрама при 1700 К методическая погрешность при измерении температуры методом цветовой (бихроматической) пирометрии равна 22 К [5], тогда как при фотоэмиссионном методе она равна 2 К. Теоретическое обоснование столь слабой зависимости измеренной температуры от излучательной способности приведено в работах
    Exact
    [1, 6–8]
    Suffix
    . Методическая погрешность измерения температуры зависит от значения излучательной способности и селективности ее спектральной характеристики /λ. Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой.
    (check this in PDF content)

  6. Start
    7970
    Prefix
    Селективность определяется по наклону кривой ε(λ), которая может быть аппроксимирована прямой. Для вольфрама такая аппроксимация имеет достоверность R 2 = 0,993. На рисунке 3 приведены спектральные характеристики излучательной способности платины (по двум источникам)
    Exact
    [3, 4]
    Suffix
    и вольфрама [3], а также их селективность и методические погрешности. Рисунок 3 – Спектральные характеристики излучательной способности для платины по разным источникам при Т = 1673 К (1, 2) и вольфрама W при Т = 1700 К (3) Графики для определения методической погрешности ΔТ(ε, ∂ε/∂λ) при постоянной температуре (рисунок 4) содержат линии равной излучательной способности, равной
    (check this in PDF content)

  7. Start
    7988
    Prefix
    Для вольфрама такая аппроксимация имеет достоверность R 2 = 0,993. На рисунке 3 приведены спектральные характеристики излучательной способности платины (по двум источникам) [3, 4] и вольфрама
    Exact
    [3]
    Suffix
    , а также их селективность и методические погрешности. Рисунок 3 – Спектральные характеристики излучательной способности для платины по разным источникам при Т = 1673 К (1, 2) и вольфрама W при Т = 1700 К (3) Графики для определения методической погрешности ΔТ(ε, ∂ε/∂λ) при постоянной температуре (рисунок 4) содержат линии равной излучательной способности, равной селективности
    (check this in PDF content)

  8. Start
    10689
    Prefix
    температурах Тнач ее можно определить по формуле: H = d – h = d - [Q* – Q(i)] / λ m [см], где d = 0,005 см; h – толщина нерасплавленного слоя платины; Q*– энергия, которую получает тело накала при нагреве его током до температуры 1800 К; Q (i) – энергия, которую получает тело накала при нагреве его током i до температуры Тнач < 1800 K; λ = 0,1112 Дж∙г-1 – удельная теплота плавления
    Exact
    [9]
    Suffix
    ; m – плотность платины при температуре плавления (19 г∙см-3) [9]; = 0,034 см2 – площадь расплава. На рисунке 2 приведены значения толщины расплава Н для пяти значений начальной температуры Тнач, где добавление постоянной энергии от лазерного импульса не увеличивает температуру поверхности (кривая 2).
    (check this in PDF content)

  9. Start
    10752
    Prefix
    d - [Q* – Q(i)] / λ m [см], где d = 0,005 см; h – толщина нерасплавленного слоя платины; Q*– энергия, которую получает тело накала при нагреве его током до температуры 1800 К; Q (i) – энергия, которую получает тело накала при нагреве его током i до температуры Тнач < 1800 K; λ = 0,1112 Дж∙г-1 – удельная теплота плавления [9]; m – плотность платины при температуре плавления (19 г∙см-3)
    Exact
    [9]
    Suffix
    ; = 0,034 см2 – площадь расплава. На рисунке 2 приведены значения толщины расплава Н для пяти значений начальной температуры Тнач, где добавление постоянной энергии от лазерного импульса не увеличивает температуру поверхности (кривая 2).
    (check this in PDF content)