The 11 references with contexts in paper Н. Селина В., Е. Тумаев Н. (2018) “ВЛИЯНИЕ ПОВЕРХНОСТНОГО ПЛАЗМОННОГО РЕЗОНАНСА НА АНОМАЛЬНЫЙ РЕЗУЛЬТАТ ОПЫТА С ДВУМЯ ЩЕЛЯМИ В МЕТАЛЛИЧЕСКОМ ЭКРАНЕ” / spz:neicon:nanorf:y:2018:i:2:p:48-54

1
Visser T.D. Young’s interference experiment: the long and short of it. Ch. 15 Tribute to Emil Wolf: Science and Engineering Legacy of Physical Optics. In: SPIE / T.P. Jannson (ed.). Bellingham. 2005.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1808
    Prefix
    Роберт Вуд наблюдал это явление при рассеянии света на металлической дифракционной решетке. Тако Фиссер рассчитал эксперимент Юнга с металлическим экраном и показал, что именно плазмоны ответственны за его аномальный результат
    Exact
    [1]
    Suffix
    . Кроме этой модели к расчету применялись различные аналитические и полуаналитические методы, их результаты хорошо согласуются с данными эксперимента [2–7]. В настоящей статье предложен аналитический наглядный метод исследования структуры — металлический экран с двумя нанощелями.

2
Ravets S., Rodier J.C., Kim B.Ea, Hugonin J.P., Jacubowiez L., Lalanne P. Surface plasmons in the Young slit doublet experiment // J. Opt. Soc. Am. B. 2009. V. 26. No 12. P. B28–B33.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1965
    Prefix
    Тако Фиссер рассчитал эксперимент Юнга с металлическим экраном и показал, что именно плазмоны ответственны за его аномальный результат [1]. Кроме этой модели к расчету применялись различные аналитические и полуаналитические методы, их результаты хорошо согласуются с данными эксперимента
    Exact
    [2–7]
    Suffix
    . В настоящей статье предложен аналитический наглядный метод исследования структуры — металлический экран с двумя нанощелями. Он позволяет выявить сущность оптических процессов, происходящих в такой системе.

3
Carnal O., Mlynek J. Young’s double-slit experiment with atoms: a simple atom interferometer // Phys. Rev. Lett. 1991. V. 66. P. 2689–2692.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1965
    Prefix
    Тако Фиссер рассчитал эксперимент Юнга с металлическим экраном и показал, что именно плазмоны ответственны за его аномальный результат [1]. Кроме этой модели к расчету применялись различные аналитические и полуаналитические методы, их результаты хорошо согласуются с данными эксперимента
    Exact
    [2–7]
    Suffix
    . В настоящей статье предложен аналитический наглядный метод исследования структуры — металлический экран с двумя нанощелями. Он позволяет выявить сущность оптических процессов, происходящих в такой системе.

4
Schouten H.F., Kuzmin N., Dubois G., Visser T.D., Gbur G., Alkemade P.F.A., Blok H., Hooft G.W., Lenstra D., Eliel E.R.. Plasmon-assisted two-slit transmission: Young’s experiment revisited // Phys. Rev. Lett. 2005. V. 94. P. 053901.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1965
    Prefix
    Тако Фиссер рассчитал эксперимент Юнга с металлическим экраном и показал, что именно плазмоны ответственны за его аномальный результат [1]. Кроме этой модели к расчету применялись различные аналитические и полуаналитические методы, их результаты хорошо согласуются с данными эксперимента
    Exact
    [2–7]
    Suffix
    . В настоящей статье предложен аналитический наглядный метод исследования структуры — металлический экран с двумя нанощелями. Он позволяет выявить сущность оптических процессов, происходящих в такой системе.

5
Gan C.H., Gbur G., Visser T.D. Surface plasmons modulate the spatial coherence of light in Young’s interference experiment // Phys. Rev. Lett. 2007. V. 98. P. 043908 (4 pp).
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1965
    Prefix
    Тако Фиссер рассчитал эксперимент Юнга с металлическим экраном и показал, что именно плазмоны ответственны за его аномальный результат [1]. Кроме этой модели к расчету применялись различные аналитические и полуаналитические методы, их результаты хорошо согласуются с данными эксперимента
    Exact
    [2–7]
    Suffix
    . В настоящей статье предложен аналитический наглядный метод исследования структуры — металлический экран с двумя нанощелями. Он позволяет выявить сущность оптических процессов, происходящих в такой системе.

6
Ginzburg P., Hirshberg E., Orenstein M. Rigorous analysis of vectorial plasmonic diff raction: single- and double-slit experiments // J. Opt. A: Pure Appl. Opt. 2009. V. 11. P. 114024 (5 pp).
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1965
    Prefix
    Тако Фиссер рассчитал эксперимент Юнга с металлическим экраном и показал, что именно плазмоны ответственны за его аномальный результат [1]. Кроме этой модели к расчету применялись различные аналитические и полуаналитические методы, их результаты хорошо согласуются с данными эксперимента
    Exact
    [2–7]
    Suffix
    . В настоящей статье предложен аналитический наглядный метод исследования структуры — металлический экран с двумя нанощелями. Он позволяет выявить сущность оптических процессов, происходящих в такой системе.

7
Zhang L., Koschny T., Soukoulis C.M. Young’s double-slit experiment in photonic crystals // Physica B. 2012. V. 407. P. 4048–4050.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=1965
    Prefix
    Тако Фиссер рассчитал эксперимент Юнга с металлическим экраном и показал, что именно плазмоны ответственны за его аномальный результат [1]. Кроме этой модели к расчету применялись различные аналитические и полуаналитические методы, их результаты хорошо согласуются с данными эксперимента
    Exact
    [2–7]
    Suffix
    . В настоящей статье предложен аналитический наглядный метод исследования структуры — металлический экран с двумя нанощелями. Он позволяет выявить сущность оптических процессов, происходящих в такой системе.

8
Селина Н.В., Тумаев Е.Н. Распространение электромагнитной волны в линзе Пендри // Российские нанотехнологии. 2016. Т. 11. No 5–6. С. 78–82.
Total in-text references: 5
  1. In-text reference with the coordinate start=2480
    Prefix
    Метод основан на решении уравнений Максвелла и построениях согласно принципу Гюйгенса — Френеля. Исходные формулами были взяты на основе решения уравнений Максвелла для электромагнитной волны в кусочно-однородной среде с плоскопараллельными границами раздела
    Exact
    [8]
    Suffix
    . Рассчитана интенсивность света в центральном дифракционном пятне, соответствующая плазмонному резонансу в структуре. Показано, что в этом случае не действуют известные оптические ограничения, накладываемые дифракционным пределом.

  2. In-text reference with the coordinate start=4306
    Prefix
    Таким образом, для определения интенсивности света в точке наблюдения за экраном необходимо найти энергию плазмонной волны и рассчитать дифракционный интеграл. Для достижения первой цели обратимся к работе
    Exact
    [8]
    Suffix
    , а именно: к ее результату, определяющему напряженность магнитного поля волны в трехслойной металлодиэлектрической среде, представляющей собой параллельный оси OZ тонкий металлический слой между двумя диэлектрическими полупространствами.

  3. In-text reference with the coordinate start=5820
    Prefix
    Поскольку согласно закону Снелля тангенциальная компонента волнового вектора на границе раздела сред сохраняется, должны быть справедливы уравнения: k2z2 + k2x1 = ε21 k2, k2z1 + k2x2 = ε21 k2. На основе теории, развитой в
    Exact
    [8]
    Suffix
    , также можно записать выражение для x-компоненты напряженности электрического поля волны в кусочно-однородной среде с плоскопараллельными границами раздела, которое определяется производной от напряженности магнитного поля по продольной координате: Зная напряженности поля волны, нетрудно рассчитать вектор Умова — Пойнтинга.

  4. In-text reference with the coordinate start=7855
    Prefix
    Поле на границах, параллельных оси OX, складывается из полей различных дифракционных порядков, для каждого из них применима формула (1). Если вектор kxn совпадает с волновым вектором собственной плазмонной моды экрана ksp, определяемого из уравнения
    Exact
    [8]
    Suffix
    : Рассмотрим аналитическую функцию двух аргументов: f (y, z) = ∫ y 0 exp (–zch(t)) dt. Ее сверху можно оценить модифицированной функцией Бесселя нулевого порядка K0(z), которая стремится к нулю при стремлении к бесконечности аргумента.

  5. In-text reference with the coordinate start=8489
    Prefix
    При достаточно большом значении переменной z функция f (y, z) мала, и поэтому к отношению можно применить правило Лопиталя раскрытия неопределенностей . Применяя его, запишем соотношение: (5) Волновой вектор поверхностных плазмонов на одиночной границе металла с диэлектрической проницаемостью ε и воздуха определяется формулой
    Exact
    [8]
    Suffix
    : Для благородных металлов волновые вектора ksp и k соотносятся следующим образом: ksp > k, ksp + k << ksp. Следовательно, справедливы оценки: то в структуре возбуждается эта волна, и поле на границах экрана существенно увеличивается.

9
Борн М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука. 1973. 713 с.
Total in-text references: 3
  1. In-text reference with the coordinate start=7475
    Prefix
    Дифрагировавшие волны от двух щелей складываются либо гасятся в различных направлениях за экраном. Максимумы энергии в этом процессе соответствуют волнам с векторами kxn = 2πn/d1, где n — целое число
    Exact
    [9]
    Suffix
    . Поэтому волноводная мода щелей на границах, параллельных оси OX, в (1) имеет волновой вектор kxn. Поле на границах, параллельных оси OX, складывается из полей различных дифракционных порядков, для каждого из них применима формула (1).

  2. In-text reference with the coordinate start=9430
    Prefix
    принципу Гюйгенса — Френеля каждая точка волнового фронта электромагнитной волны в веществе излучает вторичные сферические волны с вектором k = 2πm/λ (λ — длина волны, m — показатель преломления среды). Основываясь на математических результатах этого положения, поле за экраном, рассеянное посредством дифракции на щелях, можно рассчитывать по формуле
    Exact
    [9]
    Suffix
    : где 2d1 — ширина щели, k — волновой вектор, θ — угол дифракционной картины, I — интенсивность дифракционной картины. Плазмонная волна на границе экрана также излучает волны. Определим поле волны, излучаемой плазмонами в промежутке между щелями и в боковых сегментах экрана, дошедшей до точки P от точки Q плоской поверхности, излучающей вторичные волны, как показано на рис. 2

  3. In-text reference with the coordinate start=14732
    Prefix
    Интенсивность светового образа в правильно рассчитанных конструкциях увеличивается при увеличении числа металлических частей экрана, но этот эффект имеет тенденцию к насыщению. Разрешение такой суперлинзы не ограничено дифракционным пределом Рэлея
    Exact
    [9]
    Suffix
    , поскольку волна является эванесцентной. За экраном на фокусном расстоянии будет наблюдаться дифракционная картина с тремя ярко выраженными максимумами, один из которых расположен по центру интервала между щелями (рис. 3).

10
Абрамовиц М., Стиган И. Справочник по специальным функциям. М.: Наука. 1979. 832 с.
Total in-text references: 1
  1. In-text reference with the coordinate start=10806
    Prefix
    (3) запишем также равенство: bch(t) = √ x2 + b2. (4) Применяя формулу косинуса суммарного аргумента, получаем из (3) и (4): Используя их и соотношения (3)–(5), можно преобразовать формулу (2): где Имея в виду оценку и представление модифицированной функции Бесселя нулевого порядка в виде интеграла
    Exact
    [10]
    Suffix
    : запишем выражение (2) следующим образом: Если точка Р удалена от экрана на расстояние много большее длины волны, то функция Бесселя асимптотически стремится к волновой функции эванесцентной цилиндрической волны: Таким образом, от экрана, на границе которого возбуждены плазмонные волны, в точку Р, находящуюся на расстоянии b от него, приходит цилиндрическая волна.

11
Johnson P., Christy R. Optical constants of the noble metals // Phys. Rev. B. 1972. V. 6. P. 4370–4379.
Total in-text references: 2
  1. In-text reference with the coordinate start=13072
    Prefix
    Как следует из принципа суперпозиции волн, в некоторой точке на центральной нормали к экрану будет наблюРис. 3. Дифракционная картина за освещенным золотым экраном с двумя нанощелями на расстоянии z = 2 мкм от него. Металл моделируется формулой Друде с плазменной частотой 9.1 эВ
    Exact
    [11]
    Suffix
    . Ширина щелей 250 нм, промежутка между щелями — 6 мкм, экрана — 10 мкм. Длина волны излучения — 1.18 мкм даться максимально интенсивное дифракционное пятно. Соответствующее максимуму интенсивности значение G(b, 0) равно 4.

  2. In-text reference with the coordinate start=17357
    Prefix
    В результате энергия волны, падающей Рис. 4. Дифракционная картина за освещенным золотым экраном с двумя нанощелями на расстоянии z = 2 мкм от него. Металл моделируется формулой Друде с плазменной частотой 9.1 эВ
    Exact
    [11]
    Suffix
    . Ширина щелей 250 нм, промежутка между щелями — 6 мкм, экрана — 10 мкм. Длина волны излучения — 1.3 мкм Рис. 5. Интенсивность плазмонной волны, возбуждаемой в металлодиэлектрической структуре, дифракционная картина которой изображена на рис. 3 на тонкий металлический экран с двумя субволновыми щелями, локализуется в направлении нормали к нему, расположенной по центру про